nach den Richtungen AD, BD stoßen, so nehme man CE=CD, und die Masse A wird sich nach dem Stoße mit der Geschwindigkeit und nach der Richtung EA, die Masse B mit der Geschwindigkeit und nach der Richtung EB bewegen. Man sieht leicht, daß dies alle Fälle darstellt. Liegt D zwischen A und B, so begegnen sich die Körper; liegt es über A oder B hinaus, wie Fig. 35. und 36, so holt einer den andern ein; liegt es in A oder B selbst, so ruht einer von beyden. Fällt E zwischen A und B, so springen die Körper nach dem Stoße beyde aus einander; fällt es über A oder B hinaus, wie Fig. 36., so gehen sie nach einerley Seite, und einer folgt dem andern; fällt es in A oder B selbst, so kömmt einer von beyden in Ruhe. Uebrigens ist der allgemeine Satz offenbar kein anderer, als der oben bey Num. 11.) angeführte, daß der Schwerpunkt nach dem Stoße in eben der Richtung und eben so geschwind fortgeht, als vor demselben.
In einem im Februar 1669 nachgesendeten Aufsatze zeigte Huygens zum erstenmale die merkwürdigen Sätze an, daß die Summe der Producte aus den Massen in die Quadrate der Geschwindigkeiten vor und nach dem Stoße gleich groß bleibe, und daß die Größe der Bewegung zwar vermehrt oder vermindert werden könne, aber doch allezeit nach einerley Seite zu unverändert bleibe, wenn man die nach der entgegengesetzten Seite gerichtete davon abziehe. Uebrigens nennt er zwar die elastischen Körper harte, aber nur im Gegensatze mit den weichen unelastischen, nicht in dem cartesianischen Sinne, als ob die vollkommne Härte schon an sich einen zureichenden Grund des Zurückspringens enthielte.
Weit schöner und mit sinnreichen Beweisen hat Huygens diese ganze Lehre in einem Buche ausgesührt, das erst nach seinem Tode ans Licht kam (Chr. Hugenii de motu corporum ex percussione liber in ej. Opp. reliqu. Amst. 1728. 4. To. II. p. 73.). Er trägt Bedenken, sich auf das einzulassen, was während des Stoßes in den Körpern selbst vorgeht; er gründet sich daher lieber auf Erfahrungen und auf den ihm eignen Grundsatz der aussteigenden Kräfte.
nach den Richtungen AD, BD ſtoßen, ſo nehme man CE=CD, und die Maſſe A wird ſich nach dem Stoße mit der Geſchwindigkeit und nach der Richtung EA, die Maſſe B mit der Geſchwindigkeit und nach der Richtung EB bewegen. Man ſieht leicht, daß dies alle Faͤlle darſtellt. Liegt D zwiſchen A und B, ſo begegnen ſich die Koͤrper; liegt es uͤber A oder B hinaus, wie Fig. 35. und 36, ſo holt einer den andern ein; liegt es in A oder B ſelbſt, ſo ruht einer von beyden. Faͤllt E zwiſchen A und B, ſo ſpringen die Koͤrper nach dem Stoße beyde aus einander; faͤllt es uͤber A oder B hinaus, wie Fig. 36., ſo gehen ſie nach einerley Seite, und einer folgt dem andern; faͤllt es in A oder B ſelbſt, ſo koͤmmt einer von beyden in Ruhe. Uebrigens iſt der allgemeine Satz offenbar kein anderer, als der oben bey Num. 11.) angefuͤhrte, daß der Schwerpunkt nach dem Stoße in eben der Richtung und eben ſo geſchwind fortgeht, als vor demſelben.
In einem im Februar 1669 nachgeſendeten Aufſatze zeigte Huygens zum erſtenmale die merkwuͤrdigen Saͤtze an, daß die Summe der Producte aus den Maſſen in die Quadrate der Geſchwindigkeiten vor und nach dem Stoße gleich groß bleibe, und daß die Groͤße der Bewegung zwar vermehrt oder vermindert werden koͤnne, aber doch allezeit nach einerley Seite zu unveraͤndert bleibe, wenn man die nach der entgegengeſetzten Seite gerichtete davon abziehe. Uebrigens nennt er zwar die elaſtiſchen Koͤrper harte, aber nur im Gegenſatze mit den weichen unelaſtiſchen, nicht in dem carteſianiſchen Sinne, als ob die vollkommne Haͤrte ſchon an ſich einen zureichenden Grund des Zuruͤckſpringens enthielte.
Weit ſchoͤner und mit ſinnreichen Beweiſen hat Huygens dieſe ganze Lehre in einem Buche ausgeſuͤhrt, das erſt nach ſeinem Tode ans Licht kam (Chr. Hugenii de motu corporum ex percuſſione liber in ej. Opp. reliqu. Amſt. 1728. 4. To. II. p. 73.). Er traͤgt Bedenken, ſich auf das einzulaſſen, was waͤhrend des Stoßes in den Koͤrpern ſelbſt vorgeht; er gruͤndet ſich daher lieber auf Erfahrungen und auf den ihm eignen Grundſatz der auſſteigenden Kraͤfte.
<TEI><text><body><divn="1"><divn="2"><divn="3"><p><pbfacs="#f0244"xml:id="P.4.234"n="234"/><lb/>
nach den Richtungen <hirendition="#aq">AD, BD</hi>ſtoßen, ſo nehme man <hirendition="#aq">CE=CD,</hi> und die Maſſe <hirendition="#aq">A</hi> wird ſich nach dem Stoße mit der Geſchwindigkeit und nach der Richtung <hirendition="#aq">EA,</hi> die Maſſe <hirendition="#aq">B</hi> mit der Geſchwindigkeit und nach der Richtung <hirendition="#aq">EB</hi> bewegen. Man ſieht leicht, daß dies alle Faͤlle darſtellt. Liegt <hirendition="#aq">D</hi> zwiſchen <hirendition="#aq">A</hi> und <hirendition="#aq">B,</hi>ſo begegnen ſich die Koͤrper; liegt es uͤber <hirendition="#aq">A</hi> oder <hirendition="#aq">B</hi> hinaus, wie Fig. 35. und 36, ſo holt einer den andern ein; liegt es in <hirendition="#aq">A</hi> oder <hirendition="#aq">B</hi>ſelbſt, ſo ruht einer von beyden. Faͤllt <hirendition="#aq">E</hi> zwiſchen <hirendition="#aq">A</hi> und <hirendition="#aq">B,</hi>ſo ſpringen die Koͤrper nach dem Stoße beyde aus einander; faͤllt es uͤber <hirendition="#aq">A</hi> oder <hirendition="#aq">B</hi> hinaus, wie Fig. 36., ſo gehen ſie nach einerley Seite, und einer folgt dem andern; faͤllt es in <hirendition="#aq">A</hi> oder <hirendition="#aq">B</hi>ſelbſt, ſo koͤmmt einer von beyden in Ruhe. Uebrigens iſt der allgemeine Satz offenbar kein anderer, als der oben bey Num. 11.) angefuͤhrte, daß der Schwerpunkt nach dem Stoße in eben der Richtung und eben ſo geſchwind fortgeht, als vor demſelben.</p><p>In einem im Februar 1669 nachgeſendeten Aufſatze zeigte <hirendition="#b">Huygens</hi> zum erſtenmale die merkwuͤrdigen Saͤtze an, daß die Summe der Producte aus den Maſſen in die Quadrate der Geſchwindigkeiten vor und nach dem Stoße gleich groß bleibe, und daß die Groͤße der Bewegung zwar vermehrt oder vermindert werden koͤnne, aber doch allezeit <hirendition="#b">nach einerley Seite zu</hi> unveraͤndert bleibe, wenn man die nach der entgegengeſetzten Seite gerichtete davon abziehe. Uebrigens nennt er zwar die elaſtiſchen Koͤrper <hirendition="#b">harte,</hi> aber nur im Gegenſatze mit den weichen unelaſtiſchen, nicht in dem carteſianiſchen Sinne, als ob die vollkommne Haͤrte ſchon an ſich einen zureichenden Grund des Zuruͤckſpringens enthielte.</p><p>Weit ſchoͤner und mit ſinnreichen Beweiſen hat <hirendition="#b">Huygens</hi> dieſe ganze Lehre in einem Buche ausgeſuͤhrt, das erſt nach ſeinem Tode ans Licht kam (<hirendition="#aq"><hirendition="#i">Chr. Hugenii</hi> de motu corporum ex percuſſione liber in ej. Opp. reliqu. Amſt. 1728. 4. To. II. p. 73.</hi>). Er traͤgt Bedenken, ſich auf das einzulaſſen, was waͤhrend des Stoßes in den Koͤrpern ſelbſt vorgeht; er gruͤndet ſich daher lieber auf Erfahrungen und auf den ihm eignen Grundſatz der auſſteigenden Kraͤfte.<lb/></p></div></div></div></body></text></TEI>
[234/0244]
nach den Richtungen AD, BD ſtoßen, ſo nehme man CE=CD, und die Maſſe A wird ſich nach dem Stoße mit der Geſchwindigkeit und nach der Richtung EA, die Maſſe B mit der Geſchwindigkeit und nach der Richtung EB bewegen. Man ſieht leicht, daß dies alle Faͤlle darſtellt. Liegt D zwiſchen A und B, ſo begegnen ſich die Koͤrper; liegt es uͤber A oder B hinaus, wie Fig. 35. und 36, ſo holt einer den andern ein; liegt es in A oder B ſelbſt, ſo ruht einer von beyden. Faͤllt E zwiſchen A und B, ſo ſpringen die Koͤrper nach dem Stoße beyde aus einander; faͤllt es uͤber A oder B hinaus, wie Fig. 36., ſo gehen ſie nach einerley Seite, und einer folgt dem andern; faͤllt es in A oder B ſelbſt, ſo koͤmmt einer von beyden in Ruhe. Uebrigens iſt der allgemeine Satz offenbar kein anderer, als der oben bey Num. 11.) angefuͤhrte, daß der Schwerpunkt nach dem Stoße in eben der Richtung und eben ſo geſchwind fortgeht, als vor demſelben.
In einem im Februar 1669 nachgeſendeten Aufſatze zeigte Huygens zum erſtenmale die merkwuͤrdigen Saͤtze an, daß die Summe der Producte aus den Maſſen in die Quadrate der Geſchwindigkeiten vor und nach dem Stoße gleich groß bleibe, und daß die Groͤße der Bewegung zwar vermehrt oder vermindert werden koͤnne, aber doch allezeit nach einerley Seite zu unveraͤndert bleibe, wenn man die nach der entgegengeſetzten Seite gerichtete davon abziehe. Uebrigens nennt er zwar die elaſtiſchen Koͤrper harte, aber nur im Gegenſatze mit den weichen unelaſtiſchen, nicht in dem carteſianiſchen Sinne, als ob die vollkommne Haͤrte ſchon an ſich einen zureichenden Grund des Zuruͤckſpringens enthielte.
Weit ſchoͤner und mit ſinnreichen Beweiſen hat Huygens dieſe ganze Lehre in einem Buche ausgeſuͤhrt, das erſt nach ſeinem Tode ans Licht kam (Chr. Hugenii de motu corporum ex percuſſione liber in ej. Opp. reliqu. Amſt. 1728. 4. To. II. p. 73.). Er traͤgt Bedenken, ſich auf das einzulaſſen, was waͤhrend des Stoßes in den Koͤrpern ſelbſt vorgeht; er gruͤndet ſich daher lieber auf Erfahrungen und auf den ihm eignen Grundſatz der auſſteigenden Kraͤfte.
Informationen zur CAB-Ansicht
Diese Ansicht bietet Ihnen die Darstellung des Textes in normalisierter Orthographie.
Diese Textvariante wird vollautomatisch erstellt und kann aufgrund dessen auch Fehler enthalten.
Alle veränderten Wortformen sind grau hinterlegt. Als fremdsprachliches Material erkannte
Textteile sind ausgegraut dargestellt.
Sie haben einen Fehler gefunden?
Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform
DTAQ melden.
Kommentar zur DTA-Ausgabe
Dieses Werk wurde im Rahmen des Moduls DTA-Erweiterungen (DTAE) digitalisiert.
Weitere Informationen …
Bibliothek des Max-Planck-Instituts für Wissenschaftsgeschichte : Bereitstellung der Texttranskription.
(2015-09-02T12:13:09Z)
Bitte beachten Sie, dass die aktuelle Transkription (und Textauszeichnung) mittlerweile nicht mehr dem Stand zum Zeitpunkt der Übernahme des Werkes in das DTA entsprechen muss.
Matthias Boenig: Bearbeitung der digitalen Edition.
(2015-09-02T12:13:09Z)
Weitere Informationen:
Bogensignaturen: keine Angabe;
Druckfehler: keine Angabe;
fremdsprachliches Material: keine Angabe;
Geminations-/Abkürzungsstriche: keine Angabe;
Hervorhebungen (Antiqua, Sperrschrift, Kursive etc.): keine Angabe;
i/j in Fraktur: wie Vorlage;
I/J in Fraktur: wie Vorlage;
Kolumnentitel: keine Angabe;
Kustoden: keine Angabe;
langes s (ſ): wie Vorlage;
Normalisierungen: keine Angabe;
rundes r (ꝛ): keine Angabe;
Seitenumbrüche markiert: ja;
Silbentrennung: aufgelöst;
u/v bzw. U/V: wie Vorlage;
Vokale mit übergest. e: wie Vorlage;
Vollständigkeit: keine Angabe;
Zeichensetzung: keine Angabe;
Zeilenumbrüche markiert: nein;
Gehler, Johann Samuel Traugott: Physikalisches Wörterbuch, oder, Versuch einer Erklärung der vornehmsten Begriffe und Kunstwörter der Naturlehre. Bd. 4. Leipzig, 1798, S. 234. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/gehler_woerterbuch04_1798/244>, abgerufen am 01.09.2024.
Alle Inhalte dieser Seite unterstehen, soweit nicht anders gekennzeichnet, einer
Creative-Commons-Lizenz.
Die Rechte an den angezeigten Bilddigitalisaten, soweit nicht anders gekennzeichnet, liegen bei den besitzenden Bibliotheken.
Weitere Informationen finden Sie in den DTA-Nutzungsbedingungen.
Insbesondere im Hinblick auf die §§ 86a StGB und 130 StGB wird festgestellt, dass die auf
diesen Seiten abgebildeten Inhalte weder in irgendeiner Form propagandistischen Zwecken
dienen, oder Werbung für verbotene Organisationen oder Vereinigungen darstellen, oder
nationalsozialistische Verbrechen leugnen oder verharmlosen, noch zum Zwecke der
Herabwürdigung der Menschenwürde gezeigt werden.
Die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte (in Wort und Bild) dienen im Sinne des
§ 86 StGB Abs. 3 ausschließlich historischen, sozial- oder kulturwissenschaftlichen
Forschungszwecken. Ihre Veröffentlichung erfolgt in der Absicht, Wissen zur Anregung
der intellektuellen Selbstständigkeit und Verantwortungsbereitschaft des Staatsbürgers zu
vermitteln und damit der Förderung seiner Mündigkeit zu dienen.
Zitierempfehlung: Deutsches Textarchiv. Grundlage für ein Referenzkorpus der neuhochdeutschen Sprache. Herausgegeben von der Berlin-Brandenburgischen Akademie der Wissenschaften, Berlin 2024. URL: https://www.deutschestextarchiv.de/.