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Gerstner, Franz Joseph von: Handbuch der Mechanik. Bd. 2: Mechanik flüssiger Körper. Prag, 1832.

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Stabilität der Schiffe.
der Mittelpunkt, als auch der Punkt der vollen Belastung des Kanalschiffes, oder auch
noch einige Zwischenpunkte bemerkt. Die Konstrukzion dieser Wagen ist dieselbe,
welche wir in dem I. Bande bei den Strassen- oder Mauthwagen und den für grosse
Güterwägen bestimmten Wagen kennen gelernt haben; das Schiff wird nämlich mit Ket-
ten umwunden, durch eine Verbindung mehrerer Räder aus dem Wasser gehoben, und
dann gewöhnlich mittelst einer Schnellwage abgewogen. Es leuchtet von selbst ein,
dass man sich derselben Manipulazion bedienen könne, um die Aichskale bei einem
beladenen Schiffe zu verifiziren.

§. 54.

Wir kommen nun zur Beantwortung der Frage, welche Sicherheit ein Schiff
gegen das Umstürzen habe
? — Es ist aus Erfahrung bekannt, dass ein schmales
Schiff leicht umfalle, und dass diess auch bei einem breiten Schiffe Statt findet, wenn
es sehr hoch geladen ist.

Wir haben demnach die Umstände zu untersuchen, welche auf die Stabilität
des Schiffes
oder auf jene Kraft Einfluss haben, mit welcher ein Schiff sich in
der horizontalen Lage erhält, oder womit es aus der schiefen Lage zur horizontalen
wieder zurückkehrt.

Es sey D G K L der Querschnitt eines rechtwinkligen Schiffes in der horizontalen
Lage. Wird dasselbe durch irgend eine Kraft in eine schiefe Lage gebracht, so wird
es auf der einen Seite tiefer in das Wasser einsinken, zugleich aber von der andern Seite
aus dem Wasser emporsteigen, und die Lage wie Fig. 16. einnehmen, wo B E die hori-
zontale Wasserfläche vorstellt. Da das Schiff in beiden Lagen ein gleiches Gewicht
hat, so muss auch der ganze Inhalt des verdrängten Wassers immer derselbe bleiben,
folglich muss das Schiff um eben so viel, als es einerseits ausser dem Wasser steht, auf
der andern Seite wieder hineinsinken; es muss daher der Querschnitt D G L K = M G L H
und das Dreieck D M C = C H K, so wie auch die Tiefe des Einsinkens H K gleich
der Höhe des Emporsteigens D M seyn.

Da das Schiff die Stelle des verdrängten Wassers einnimmt, so können wir uns
den Schwerpunkt dieses Wassers zugleich als den Stützpunkt des Schiffes (seines ei-
genen Gewichtes und der Ladung) denken, wie diess bei einem jeden festen Körper
von selbst einleuchtet. In der horizontalen Lage des Schiffes liegt der Schwerpunkt
in der Mitte o; in der schiefen Lage ist die verdrängte Wassermenge von der einen Seite
grösser, als von der andern, es wird sich also der Stützpunkt des Schiffes nicht mehr
in o, sondern in m befinden. Wir wollen nun die Lage dieses Punktes bestimmen.
Ziehen wir durch o die Horizontale A N, auf einer beliebigen Entfernung die Pa-
rallele O P, und fällen wir von den Schwerpunkten t und q der Dreiecke D M C und
C H K, so wie von dem Schwerpunkte m des Trapezes M G L H und von dem Schwer-
punkte der Ladung und des Schiffes a die nothwendigen Perpendikel, so kann man
zur Bestimmung des Schwerpunktes nach §. 69. Band I. die statischen Momente um
Q O berechnen. Es ist daher die Fläche M G L H (= F) multiplizirt mit der Ent-
fernung A m' ihres Schwerpunktes m = der Fläche D G L K (= F) multiplizirt mit der
Entfernung A o ihres Schwerpunktes o, weniger der Dreiecksfläche D M C (= f) multiplizirt

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Zitationshilfe: Gerstner, Franz Joseph von: Handbuch der Mechanik. Bd. 2: Mechanik flüssiger Körper. Prag, 1832, S. 61. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/gerstner_mechanik02_1832/79>, abgerufen am 23.02.2025.