Jn diesen beyden Formeln drückt nun m den Grad der Elasticität aus. Jst dieser vollkommen, so ist m = 1, und folglich
[Formel 1]
[Formel 2]
Sind hingegen die Körper ganz weich, so ist m = 0, und folglich
[Formel 3]
Man wird aus der oben (§. 96. 375.) gemachten An- merkung leicht sehen, daß sich m nicht nur nach der Natur der beyden an einander stoßenden Körper, son- dern auch noch nach der relativen Geschwindigkeit C - c richte, und daß, wenn diese Geschwindigkeit sehr groß wird, m sehr geringe oder gar = 0 werde. Die Figur bey elastischen Körpern läßt sich nur bis auf einen ge- wissen Grad ändern, wenn sie sich entweder ganz oder beynahe ganz wiederherstellen soll. Jst demnach die Geschwindigkeit größer, so bleibt die geänderte Fi- gur, weil die elastische Kraft ganz überwogen worden. Hingegen sind bey geringern Graden der Geschwindig- keit bald jede Körper mehr oder minder elastisch.
§. 421.
Man hat ferner aus eben dem Grunde (§. 417.) die Zusammensetzung der Bewegung auf Grundsätze gebracht, und dadurch der Linie, in welcher sich ein Körper bewegt, eine Bewegung angedichtet. Der
Umstand
XIV. Hauptſtuͤck.
§. 420.
Jn dieſen beyden Formeln druͤckt nun m den Grad der Elaſticitaͤt aus. Jſt dieſer vollkommen, ſo iſt m = 1, und folglich
[Formel 1]
[Formel 2]
Sind hingegen die Koͤrper ganz weich, ſo iſt m = 0, und folglich
[Formel 3]
Man wird aus der oben (§. 96. 375.) gemachten An- merkung leicht ſehen, daß ſich m nicht nur nach der Natur der beyden an einander ſtoßenden Koͤrper, ſon- dern auch noch nach der relativen Geſchwindigkeit C - c richte, und daß, wenn dieſe Geſchwindigkeit ſehr groß wird, m ſehr geringe oder gar = 0 werde. Die Figur bey elaſtiſchen Koͤrpern laͤßt ſich nur bis auf einen ge- wiſſen Grad aͤndern, wenn ſie ſich entweder ganz oder beynahe ganz wiederherſtellen ſoll. Jſt demnach die Geſchwindigkeit groͤßer, ſo bleibt die geaͤnderte Fi- gur, weil die elaſtiſche Kraft ganz uͤberwogen worden. Hingegen ſind bey geringern Graden der Geſchwindig- keit bald jede Koͤrper mehr oder minder elaſtiſch.
§. 421.
Man hat ferner aus eben dem Grunde (§. 417.) die Zuſammenſetzung der Bewegung auf Grundſaͤtze gebracht, und dadurch der Linie, in welcher ſich ein Koͤrper bewegt, eine Bewegung angedichtet. Der
Umſtand
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XIV. Hauptſtuͤck.
§. 420.
Jn dieſen beyden Formeln druͤckt nun m den Grad
der Elaſticitaͤt aus. Jſt dieſer vollkommen, ſo iſt
m = 1, und folglich
[FORMEL]
[FORMEL] Sind hingegen die Koͤrper ganz weich, ſo iſt m = 0,
und folglich
[FORMEL] Man wird aus der oben (§. 96. 375.) gemachten An-
merkung leicht ſehen, daß ſich m nicht nur nach der
Natur der beyden an einander ſtoßenden Koͤrper, ſon-
dern auch noch nach der relativen Geſchwindigkeit C - c
richte, und daß, wenn dieſe Geſchwindigkeit ſehr groß
wird, m ſehr geringe oder gar = 0 werde. Die Figur
bey elaſtiſchen Koͤrpern laͤßt ſich nur bis auf einen ge-
wiſſen Grad aͤndern, wenn ſie ſich entweder ganz oder
beynahe ganz wiederherſtellen ſoll. Jſt demnach die
Geſchwindigkeit groͤßer, ſo bleibt die geaͤnderte Fi-
gur, weil die elaſtiſche Kraft ganz uͤberwogen worden.
Hingegen ſind bey geringern Graden der Geſchwindig-
keit bald jede Koͤrper mehr oder minder elaſtiſch.
§. 421.
Man hat ferner aus eben dem Grunde (§. 417.)
die Zuſammenſetzung der Bewegung auf Grundſaͤtze
gebracht, und dadurch der Linie, in welcher ſich ein
Koͤrper bewegt, eine Bewegung angedichtet. Der
Umſtand
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Lambert, Johann Heinrich: Anlage zur Architectonic. Bd. 2. Riga, 1771, S. 48. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/lambert_architectonic02_1771/56>, abgerufen am 21.11.2024.
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