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Ohm, Georg Simon: Die galvanische Kette. Berlin, 1827.

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der Kette und u die freie Elektrizität der einen
Kondensatorplatte vor, so ist u + d die freie
Elektrizität der andern Platte, und es kommt nun
alles darauf an, aus den bekannten freien, in den
Kondensatorplatten befindlichen Elektrizitäten die
darin wirklich vorhandenen zu finden. Nennen
wir zu dem Ende A die wirkliche Elektrizitäts-
stärke in der Platte, deren freie Elektrizität u + d
ist, so stellt A -- u -- d den gebundenen Antheil
in derselben Platte vor; eben so drückt B -- u
den Antheil gebundener Elektrizität in der Platte
aus, deren freie Elektrizität u ist, wenn B die
wirkliche Stärke der Elektrizität in dieser Platte
bezeichnet. Wird nun durch n das Verhältniss
vorgestellt, in welchem die gebundene Elektrizi-
tät der einen Kondensatorplatte zur wirklichen
Elektrizität der andern Platte steht, so finden fol-
gende zwei Gleichungen statt
[Formel 1] aus welchen sich die Werthe A und B, wie
folgt, ergeben, nämlich
[Formel 2]

der Kette und u die freie Elektrizität der einen
Kondensatorplatte vor, so ist u + d die freie
Elektrizität der andern Platte, und es kommt nun
alles darauf an, aus den bekannten freien, in den
Kondensatorplatten befindlichen Elektrizitäten die
darin wirklich vorhandenen zu finden. Nennen
wir zu dem Ende A die wirkliche Elektrizitäts-
stärke in der Platte, deren freie Elektrizität u + d
ist, so stellt A — u — d den gebundenen Antheil
in derselben Platte vor; eben so drückt B — u
den Antheil gebundener Elektrizität in der Platte
aus, deren freie Elektrizität u ist, wenn B die
wirkliche Stärke der Elektrizität in dieser Platte
bezeichnet. Wird nun durch n das Verhältniſs
vorgestellt, in welchem die gebundene Elektrizi-
tät der einen Kondensatorplatte zur wirklichen
Elektrizität der andern Platte steht, so finden fol-
gende zwei Gleichungen statt
[Formel 1] aus welchen sich die Werthe A und B, wie
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[Formel 2] 

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[162/0172] der Kette und u die freie Elektrizität der einen Kondensatorplatte vor, so ist u + d die freie Elektrizität der andern Platte, und es kommt nun alles darauf an, aus den bekannten freien, in den Kondensatorplatten befindlichen Elektrizitäten die darin wirklich vorhandenen zu finden. Nennen wir zu dem Ende A die wirkliche Elektrizitäts- stärke in der Platte, deren freie Elektrizität u + d ist, so stellt A — u — d den gebundenen Antheil in derselben Platte vor; eben so drückt B — u den Antheil gebundener Elektrizität in der Platte aus, deren freie Elektrizität u ist, wenn B die wirkliche Stärke der Elektrizität in dieser Platte bezeichnet. Wird nun durch n das Verhältniſs vorgestellt, in welchem die gebundene Elektrizi- tät der einen Kondensatorplatte zur wirklichen Elektrizität der andern Platte steht, so finden fol- gende zwei Gleichungen statt [FORMEL] aus welchen sich die Werthe A und B, wie folgt, ergeben, nämlich [FORMEL]

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Zitationshilfe: Ohm, Georg Simon: Die galvanische Kette. Berlin, 1827, S. 162. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/ohm_galvanische_1827/172>, abgerufen am 04.12.2024.