Planck, Max: Vorlesungen über Thermodynamik. Leipzig: Veit & C., 1897.

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Anwendungen auf spezielle Gleichgewichtszustände.

Nun bedeutet weiter d U + p d V nach dem ersten Hauptsatz der
Wärmetheorie die bei der virtuellen Zustandsänderung d dem
System von Aussen zugeführte Wärme Q, also lässt sich die
Gleichung (152) auch schreiben:
(153) [Formel 1] .
Hierin ist das Gesetz der Abhängigkeit des Gleichgewichts von
Temperatur, Druck und von den Massen der unabhängigen Be-
standtheile des Systems ausgesprochen. Man ersieht daraus zu-
nächst, dass der Einfluss der Temperatur auf das Gleichgewicht
wesentlich abhängt von der Wärmetönung, welche bei einer
virtuellen isothermen und isopiestischen Zustandsänderung ein-
tritt. Ist diese gleich Null, so fällt das Glied mit d th fort, und
eine Aenderung der Temperatur führt gar keine Störung des
Gleichgewichts herbei; wechselt Q das Vorzeichen, so wechselt
auch der Einfluss der Temperatur auf das Gleichgewicht sein
Vorzeichen. Ganz Aehnliches gilt in Bezug auf den Einfluss
des Druckes, welcher seinerseits wesentlich durch die Volumen-
änderung d V bedingt ist, die durch eine virtuelle isotherme und
isopiestische Zustandsänderung hervorgerufen wird.

§ 212. Die Gleichung (153) soll nun auf einige spezielle
Fälle angewendet werden, zunächst auf solche des vollständig
heterogenen Gleichgewichts, welche nach § 206 charakterisirt
werden durch die Beziehung:
b = a + 1.
Die innere Beschaffenheit aller Phasen, einschliesslich des Druckes,
ist hier durch die Temperatur allein bestimmt; daher bringt
z. B. eine isothermische unendlich langsame Compression des
Systems nur in den Gesammtmassen der Phasen, nicht aber in
deren Zusammensetzung, und auch nicht im Druck, eine Aen-
derung hervor. Eine derartige Aenderung nun, die also in diesem
speziellen Falle zu einem neuen Gleichgewichtszustand führt,
wollen wir als virtuelle Zustandsänderung d wählen. Dann
bleibt ausser der Temperatur und dem Druck auch die innere
Beschaffenheit aller Phasen unvariirt, und die Variationen der
Funktionen [Formel 2] , ... werden alle gleich Null, da diese

Anwendungen auf spezielle Gleichgewichtszustände.

Nun bedeutet weiter δ U + p δ V nach dem ersten Hauptsatz der
Wärmetheorie die bei der virtuellen Zustandsänderung δ dem
System von Aussen zugeführte Wärme Q, also lässt sich die
Gleichung (152) auch schreiben:
(153) [Formel 1] .
Hierin ist das Gesetz der Abhängigkeit des Gleichgewichts von
Temperatur, Druck und von den Massen der unabhängigen Be-
standtheile des Systems ausgesprochen. Man ersieht daraus zu-
nächst, dass der Einfluss der Temperatur auf das Gleichgewicht
wesentlich abhängt von der Wärmetönung, welche bei einer
virtuellen isothermen und isopiestischen Zustandsänderung ein-
tritt. Ist diese gleich Null, so fällt das Glied mit d ϑ fort, und
eine Aenderung der Temperatur führt gar keine Störung des
Gleichgewichts herbei; wechselt Q das Vorzeichen, so wechselt
auch der Einfluss der Temperatur auf das Gleichgewicht sein
Vorzeichen. Ganz Aehnliches gilt in Bezug auf den Einfluss
des Druckes, welcher seinerseits wesentlich durch die Volumen-
änderung δ V bedingt ist, die durch eine virtuelle isotherme und
isopiestische Zustandsänderung hervorgerufen wird.

§ 212. Die Gleichung (153) soll nun auf einige spezielle
Fälle angewendet werden, zunächst auf solche des vollständig
heterogenen Gleichgewichts, welche nach § 206 charakterisirt
werden durch die Beziehung:
β = α + 1.
Die innere Beschaffenheit aller Phasen, einschliesslich des Druckes,
ist hier durch die Temperatur allein bestimmt; daher bringt
z. B. eine isothermische unendlich langsame Compression des
Systems nur in den Gesammtmassen der Phasen, nicht aber in
deren Zusammensetzung, und auch nicht im Druck, eine Aen-
derung hervor. Eine derartige Aenderung nun, die also in diesem
speziellen Falle zu einem neuen Gleichgewichtszustand führt,
wollen wir als virtuelle Zustandsänderung δ wählen. Dann
bleibt ausser der Temperatur und dem Druck auch die innere
Beschaffenheit aller Phasen unvariirt, und die Variationen der
Funktionen [Formel 2] , … werden alle gleich Null, da diese

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[176/0192] Anwendungen auf spezielle Gleichgewichtszustände. Nun bedeutet weiter δ U + p δ V nach dem ersten Hauptsatz der Wärmetheorie die bei der virtuellen Zustandsänderung δ dem System von Aussen zugeführte Wärme Q, also lässt sich die Gleichung (152) auch schreiben: (153) [FORMEL]. Hierin ist das Gesetz der Abhängigkeit des Gleichgewichts von Temperatur, Druck und von den Massen der unabhängigen Be- standtheile des Systems ausgesprochen. Man ersieht daraus zu- nächst, dass der Einfluss der Temperatur auf das Gleichgewicht wesentlich abhängt von der Wärmetönung, welche bei einer virtuellen isothermen und isopiestischen Zustandsänderung ein- tritt. Ist diese gleich Null, so fällt das Glied mit d ϑ fort, und eine Aenderung der Temperatur führt gar keine Störung des Gleichgewichts herbei; wechselt Q das Vorzeichen, so wechselt auch der Einfluss der Temperatur auf das Gleichgewicht sein Vorzeichen. Ganz Aehnliches gilt in Bezug auf den Einfluss des Druckes, welcher seinerseits wesentlich durch die Volumen- änderung δ V bedingt ist, die durch eine virtuelle isotherme und isopiestische Zustandsänderung hervorgerufen wird. § 212. Die Gleichung (153) soll nun auf einige spezielle Fälle angewendet werden, zunächst auf solche des vollständig heterogenen Gleichgewichts, welche nach § 206 charakterisirt werden durch die Beziehung: β = α + 1. Die innere Beschaffenheit aller Phasen, einschliesslich des Druckes, ist hier durch die Temperatur allein bestimmt; daher bringt z. B. eine isothermische unendlich langsame Compression des Systems nur in den Gesammtmassen der Phasen, nicht aber in deren Zusammensetzung, und auch nicht im Druck, eine Aen- derung hervor. Eine derartige Aenderung nun, die also in diesem speziellen Falle zu einem neuen Gleichgewichtszustand führt, wollen wir als virtuelle Zustandsänderung δ wählen. Dann bleibt ausser der Temperatur und dem Druck auch die innere Beschaffenheit aller Phasen unvariirt, und die Variationen der Funktionen [FORMEL], … werden alle gleich Null, da diese

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Zitationshilfe:	Planck, Max: Vorlesungen über Thermodynamik. Leipzig: Veit & C., 1897, S. 176. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/planck_thermodynamik_1897/192>, abgerufen am 27.11.2024.

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