Gewicht des Wassers, welches den Raum
[Formel 1]
ausfüllet, aus, und setze dieses Ge- wicht = R, so wird das Moment der Resi- stentz der Luft seyn = R v.
Lasst uns nun setzen, das Pendulum sey in seinem Hinaufsteigen in die Stelle D l gekom- men, und der Winkel L D l sey = ph. Die Geschwindigkeit des Punkts l sey wie oben ge- setzt worden = sqrt v, die Geschwindigkeit aber des Punkts L im Anfange des Schwungs sey = sqrt i Wenn sich nun das Pendulum D l aus dieser Stelle noch weiter von D L entfernet; so stehet ihm sowohl seine Schweh- re, als die Resistentz der Luft im Wege: von dieser ist das Momentum, wie wir gefun- den = R v, wenn nehmlich das Gewicht R auf gemeldte Art bestimmet worden. Die Schwehre aber des Penduli, welche = P, würkt, als wenn sie ganz im Centro Gra- vitatis q concentrirt wäre, und da die Di- stantz Dq = D Q = g, so wird das Mo- mentum seyn = Pg sin ph. Das Momen- tum der Materie aber des ganzen Penduli ist, wie wir oben gesehen = P f g. Dahero die vermindernde Kraft der Bewegung abso- lute ist
[Formel 2]
im Punkt l
aber
Gewicht des Waſſers, welches den Raum
[Formel 1]
ausfuͤllet, aus, und ſetze dieſes Ge- wicht = R, ſo wird das Moment der Reſi- ſtentz der Luft ſeyn = R v.
Laſſt uns nun ſetzen, das Pendulum ſey in ſeinem Hinaufſteigen in die Stelle D l gekom- men, und der Winkel L D l ſey = φ. Die Geſchwindigkeit des Punkts l ſey wie oben ge- ſetzt worden = √ v, die Geſchwindigkeit aber des Punkts L im Anfange des Schwungs ſey = √ i Wenn ſich nun das Pendulum D l aus dieſer Stelle noch weiter von D L entfernet; ſo ſtehet ihm ſowohl ſeine Schweh- re, als die Reſiſtentz der Luft im Wege: von dieſer iſt das Momentum, wie wir gefun- den = R v, wenn nehmlich das Gewicht R auf gemeldte Art beſtimmet worden. Die Schwehre aber des Penduli, welche = P, wuͤrkt, als wenn ſie ganz im Centro Gra- vitatis q concentrirt waͤre, und da die Di- ſtantz Dq = D Q = g, ſo wird das Mo- mentum ſeyn = Pg ſin φ. Das Momen- tum der Materie aber des ganzen Penduli iſt, wie wir oben geſehen = P f g. Dahero die vermindernde Kraft der Bewegung abſo- lute iſt
[Formel 2]
im Punkt l
aber
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Gewicht des Waſſers, welches den Raum
[FORMEL] ausfuͤllet, aus, und ſetze dieſes Ge-
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ſtentz der Luft ſeyn = R v.
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Geſchwindigkeit des Punkts l ſey wie oben ge-
ſetzt worden = √ v, die Geſchwindigkeit
aber des Punkts L im Anfange des Schwungs
ſey = √ i Wenn ſich nun das Pendulum
D l aus dieſer Stelle noch weiter von D L
entfernet; ſo ſtehet ihm ſowohl ſeine Schweh-
re, als die Reſiſtentz der Luft im Wege: von
dieſer iſt das Momentum, wie wir gefun-
den = R v, wenn nehmlich das Gewicht R
auf gemeldte Art beſtimmet worden. Die
Schwehre aber des Penduli, welche = P,
wuͤrkt, als wenn ſie ganz im Centro Gra-
vitatis q concentrirt waͤre, und da die Di-
ſtantz Dq = D Q = g, ſo wird das Mo-
mentum ſeyn = Pg ſin φ. Das Momen-
tum der Materie aber des ganzen Penduli
iſt, wie wir oben geſehen = P f g. Dahero
die vermindernde Kraft der Bewegung abſo-
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aber
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Robins, Benjamin: Neue Grundsätze der Artillerie. Übers. v. Leonhard Euler. Berlin, 1745, S. 192. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/robins_artillerie_1745/212>, abgerufen am 14.08.2024.
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