sqrt v affirmative oder negative angenommen wird: ferner kommt auch auf diese Art die obige Schwierigkeit nicht zum Vorschein, daß für einen endlichen Grad der Geschwindigkeit der Wiederstand unendlich groß wird. Diese Form erhält auch daher keine geringe Bekräf- tigung, daß bey sehr langsamen Bewegungen der Wiederstand etwas grösser, als 1/2 v werde, welche Würkung der Zähigkeit der Luft zu- geschrieben wird. Es ist aber, wie der grosse Newton gewiesen, die Kraft der Zähigkeit we- der den Geschwindigkeiten, noch ihren Quadra- ten, proportional, sondern sie bleibt immer einerley. Wenn also diese Zähigkeit durch d angedeutet wird, so kömmt nach der ordentli- chen Lehre der ganze Wiederstand also ausge- drückt d + 1/2 v heraus, wo d eine so kleine Grösse ist, daß wenn v nicht über die massen klein ist, dieselbe in Ansehung des 1/2 v gänzlich aus der Acht gelassen werden kann; als wenn zum Exempel d nur den tausendsten Theil ei- nes Schuhes bedeutete, so verschwindet dassel- be, so bald nur v etliche Zoll groß wird. Weil nun diese Expression d + 1/2 v noch nicht den ganzen Wiederstand ausdrückt, wenn v sehr groß ist, und folglich zu derselben noch ein Terminus gesetzt werden muß; so kann derselbe, allem Vermuthen nach, nicht anders als von dieser Form p v2 seyn. Da wir aber
den
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√ v affirmative oder negative angenommen wird: ferner kommt auch auf dieſe Art die obige Schwierigkeit nicht zum Vorſchein, daß fuͤr einen endlichen Grad der Geſchwindigkeit der Wiederſtand unendlich groß wird. Dieſe Form erhaͤlt auch daher keine geringe Bekraͤf- tigung, daß bey ſehr langſamen Bewegungen der Wiederſtand etwas groͤſſer, als ½ v werde, welche Wuͤrkung der Zaͤhigkeit der Luft zu- geſchrieben wird. Es iſt aber, wie der groſſe Newton gewieſen, die Kraft der Zaͤhigkeit we- der den Geſchwindigkeiten, noch ihren Quadra- ten, proportional, ſondern ſie bleibt immer einerley. Wenn alſo dieſe Zaͤhigkeit durch δ angedeutet wird, ſo koͤmmt nach der ordentli- chen Lehre der ganze Wiederſtand alſo ausge- druͤckt δ + ½ v heraus, wo δ eine ſo kleine Groͤſſe iſt, daß wenn v nicht uͤber die maſſen klein iſt, dieſelbe in Anſehung des ½ v gaͤnzlich aus der Acht gelaſſen werden kann; als wenn zum Exempel δ nur den tauſendſten Theil ei- nes Schuhes bedeutete, ſo verſchwindet daſſel- be, ſo bald nur v etliche Zoll groß wird. Weil nun dieſe Expreſſion δ + ½ v noch nicht den ganzen Wiederſtand ausdruͤckt, wenn v ſehr groß iſt, und folglich zu derſelben noch ein Terminus geſetzt werden muß; ſo kann derſelbe, allem Vermuthen nach, nicht anders als von dieſer Form p v2 ſeyn. Da wir aber
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√ v affirmative oder negative angenommen
wird: ferner kommt auch auf dieſe Art die
obige Schwierigkeit nicht zum Vorſchein, daß
fuͤr einen endlichen Grad der Geſchwindigkeit
der Wiederſtand unendlich groß wird. Dieſe
Form erhaͤlt auch daher keine geringe Bekraͤf-
tigung, daß bey ſehr langſamen Bewegungen
der Wiederſtand etwas groͤſſer, als ½ v werde,
welche Wuͤrkung der Zaͤhigkeit der Luft zu-
geſchrieben wird. Es iſt aber, wie der groſſe
Newton gewieſen, die Kraft der Zaͤhigkeit we-
der den Geſchwindigkeiten, noch ihren Quadra-
ten, proportional, ſondern ſie bleibt immer
einerley. Wenn alſo dieſe Zaͤhigkeit durch δ
angedeutet wird, ſo koͤmmt nach der ordentli-
chen Lehre der ganze Wiederſtand alſo ausge-
druͤckt δ + ½ v heraus, wo δ eine ſo kleine
Groͤſſe iſt, daß wenn v nicht uͤber die maſſen
klein iſt, dieſelbe in Anſehung des ½ v gaͤnzlich
aus der Acht gelaſſen werden kann; als wenn
zum Exempel δ nur den tauſendſten Theil ei-
nes Schuhes bedeutete, ſo verſchwindet daſſel-
be, ſo bald nur v etliche Zoll groß wird. Weil
nun dieſe Expreſſion δ + ½ v noch
nicht den ganzen Wiederſtand ausdruͤckt, wenn
v ſehr groß iſt, und folglich zu derſelben noch
ein Terminus geſetzt werden muß; ſo kann
derſelbe, allem Vermuthen nach, nicht anders
als von dieſer Form p v2 ſeyn. Da wir aber
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Robins, Benjamin: Neue Grundsätze der Artillerie. Übers. v. Leonhard Euler. Berlin, 1745, S. 531. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/robins_artillerie_1745/551>, abgerufen am 25.11.2024.
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