auf den beiden Flächen des Isolators können aber der schlechten Leitungsfähigkeit des letzteren wegen nicht so schnell wieder auf die Belegungen zurückfließen und bleiben daher bei der ersten Entladung zurück. Verbindet man nun nach einiger Zeit wieder beide Belegungen leitend miteinander, so haben die zurückgebliebenen Elektricitäten Zeit gehabt, sich wieder auf die Belegungen zurückzubegeben, und es kann neuerlich eine Entladung eintreten.
Als Stütze für diese Erklärung wird das Verhalten einer zerlegbaren Flasche oder Tafel angeführt. Eine derartige Zerlegtafel ist in Fig. 65 ab- gebildet; a und b sind die beiden Belegungen, aus Messingblech gebildet und auf Glasfüßen verschiebbar befestigt. Den Isolator bildet die Glastafel c. Schiebt man die Messingplatten a und b bis zu ihrer Berührung mit der Glastafel c zusammen,
[Abbildung]
Fig. 65.
Zerlegtafel.
so bildet der ganze Apparat eine Franklin'sche Tafel In diesem Zustande wird nun die Tafel geladen. Entfernt man nach der Ladung die Platten a und b wieder von c, so erscheinen sie natürlich beide elektrisch, wenngleich sehr schwach, und zwar die eine positiv, die andere negativ. Entladet man nun die beiden Metallplatten und führt sie dann neuerdings bis zur Berührung mit der Glas- platte c zurück, so erscheint die wiederhergestellte Franklin'sche Tafel neuerdings geladen, und zwar in derselben Art und nur unbedeutend schwächer als vorher. Es muß also wirklich der größte Theil der Ladung von den Metallbelegen auf die Glasplatte übergegangen sein.
Kohlrausch macht gegen diese Erklärung die Einwendung, daß, wenn die beiden Elektricitäten wirklich auf den Isolator übergehen, für sie kein Grund vor- handen sei, wieder auf die Belegungen zurückzufließen und eine neuerliche Ladung
auf den beiden Flächen des Iſolators können aber der ſchlechten Leitungsfähigkeit des letzteren wegen nicht ſo ſchnell wieder auf die Belegungen zurückfließen und bleiben daher bei der erſten Entladung zurück. Verbindet man nun nach einiger Zeit wieder beide Belegungen leitend miteinander, ſo haben die zurückgebliebenen Elektricitäten Zeit gehabt, ſich wieder auf die Belegungen zurückzubegeben, und es kann neuerlich eine Entladung eintreten.
Als Stütze für dieſe Erklärung wird das Verhalten einer zerlegbaren Flaſche oder Tafel angeführt. Eine derartige Zerlegtafel iſt in Fig. 65 ab- gebildet; a und b ſind die beiden Belegungen, aus Meſſingblech gebildet und auf Glasfüßen verſchiebbar befeſtigt. Den Iſolator bildet die Glastafel c. Schiebt man die Meſſingplatten a und b bis zu ihrer Berührung mit der Glastafel c zuſammen,
[Abbildung]
Fig. 65.
Zerlegtafel.
ſo bildet der ganze Apparat eine Franklin’ſche Tafel In dieſem Zuſtande wird nun die Tafel geladen. Entfernt man nach der Ladung die Platten a und b wieder von c, ſo erſcheinen ſie natürlich beide elektriſch, wenngleich ſehr ſchwach, und zwar die eine poſitiv, die andere negativ. Entladet man nun die beiden Metallplatten und führt ſie dann neuerdings bis zur Berührung mit der Glas- platte c zurück, ſo erſcheint die wiederhergeſtellte Franklin’ſche Tafel neuerdings geladen, und zwar in derſelben Art und nur unbedeutend ſchwächer als vorher. Es muß alſo wirklich der größte Theil der Ladung von den Metallbelegen auf die Glasplatte übergegangen ſein.
Kohlrauſch macht gegen dieſe Erklärung die Einwendung, daß, wenn die beiden Elektricitäten wirklich auf den Iſolator übergehen, für ſie kein Grund vor- handen ſei, wieder auf die Belegungen zurückzufließen und eine neuerliche Ladung
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auf den beiden Flächen des Iſolators können aber der ſchlechten Leitungsfähigkeit
des letzteren wegen nicht ſo ſchnell wieder auf die Belegungen zurückfließen und
bleiben daher bei der erſten Entladung zurück. Verbindet man nun nach einiger
Zeit wieder beide Belegungen leitend miteinander, ſo haben die zurückgebliebenen
Elektricitäten Zeit gehabt, ſich wieder auf die Belegungen zurückzubegeben, und es
kann neuerlich eine Entladung eintreten.
Als Stütze für dieſe Erklärung wird das Verhalten einer zerlegbaren
Flaſche oder Tafel angeführt. Eine derartige Zerlegtafel iſt in Fig. 65 ab-
gebildet; a und b ſind die beiden Belegungen, aus Meſſingblech gebildet und auf
Glasfüßen verſchiebbar befeſtigt. Den Iſolator bildet die Glastafel c. Schiebt man
die Meſſingplatten a und b bis zu ihrer Berührung mit der Glastafel c zuſammen,
[Abbildung Fig. 65.
Zerlegtafel.]
ſo bildet der ganze Apparat eine Franklin’ſche Tafel In dieſem Zuſtande wird
nun die Tafel geladen. Entfernt man nach der Ladung die Platten a und b
wieder von c, ſo erſcheinen ſie natürlich beide elektriſch, wenngleich ſehr ſchwach,
und zwar die eine poſitiv, die andere negativ. Entladet man nun die beiden
Metallplatten und führt ſie dann neuerdings bis zur Berührung mit der Glas-
platte c zurück, ſo erſcheint die wiederhergeſtellte Franklin’ſche Tafel neuerdings
geladen, und zwar in derſelben Art und nur unbedeutend ſchwächer als vorher. Es
muß alſo wirklich der größte Theil der Ladung von den Metallbelegen auf die
Glasplatte übergegangen ſein.
Kohlrauſch macht gegen dieſe Erklärung die Einwendung, daß, wenn die
beiden Elektricitäten wirklich auf den Iſolator übergehen, für ſie kein Grund vor-
handen ſei, wieder auf die Belegungen zurückzufließen und eine neuerliche Ladung
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Urbanitzky, Alfred von: Die Elektricität im Dienste der Menschheit. Wien; Leipzig, 1885, S. 133. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/urbanitzky_electricitaet_1885/147>, abgerufen am 23.11.2024.
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