Urbanitzky, Alfred von: Die Elektricität im Dienste der Menschheit. Wien; Leipzig, 1885.

Mit Zugrundelegung der Ampere'schen Theorie lassen sich nun alle magne-
tischen Erscheinungen in einfacher Weise erklären. Es ist begreiflich, daß ein Magnet,
in noch so kleine Stücke zerbrochen, immer wieder vollkommene Magnete liefert und
nicht gewöhnliche Stahlstücke, weil selbst noch die kleinsten Stücke, die man durch
Zerbrechen erhalten kann, aus vielen Molecularmagneten zusammengesetzt sind, und
letztere immer noch gleichgerichtet bleiben. Es muß auch jeder Theilmagnet an jener
Seite seinen Nordpol, beziehungsweise Südpol besitzen, der vor der Theilung des
ursprünglichen Magnetes dem ersten oder zweiten der genannten Pole zugewandt
war, weil durch die Theilung die Richtung der Ströme in den Molecularmagneten
keine Aenderung erfuhr. Auch die Erscheinung, daß z. B. bei einem cylindrischen
Magnetstabe nicht nur an den beiden Endflächen, sondern auch an den Cylinder-
flächen wirksamer Magnetismus vorhanden ist, läßt sich ungezwungen erklären.
Der Magnetstab besteht aus einem Bündel von Solenoiden, die alle mit ihren
gleichnamigen Polen nach der einen, beziehungsweise andern Endfläche gerichtet
sind. Es kommen also nebeneinander die gleichnamigen Pole der Solenoide zu
stehen; diese stoßen sich aber gegenseitig ab. Es können folglich die Solenoide
nicht in vollkommen parallelen Lagen nebeneinander verlaufen, sondern sie müssen
vielmehr gegen die Pole zu divergiren. Sie werden also in ähnlichen Lagen sich
befinden wie die Stäbe eines in seiner Mitte fest zusammengeschnürten Bündels,
nämlich in der Mitte, also der Indifferenzzone des Magnetes parallel nebenein-
ander liegen und von hier aus gegen die beiden Enden oder Pole zu sich immer
weiter voneinander entfernen. Würde man nun aus einem solchen Bündel von
Stäben einen Cylinder schneiden in der Art, daß dessen Durchmesser gleich ist dem
Durchmesser an der Stelle der Zusammenschnürung, so ist klar, daß die Enden
der einzelnen Stäbe nicht mehr alle auf die Ebenen des Cylinders zu liegen
kommen können, sondern zum Theile auf dessen Mantelfläche fallen müssen. Ebenso
müssen auch die Pole der Solenoide in einem Magnete zum Theil auf dessen
Mantelfläche fallen, daher zeigt der Magnet auch in der Richtung gegen die
Indifferenzzone zu noch freien Magnetismus.

Wir haben bisher noch nicht in Betracht gezogen, welche Richtung die
molecularen Kreisströme an dem einen oder dem andern der beiden Magnetpole
haben müssen, oder umgekehrt diese angegeben und dann untersucht, ob sich die
magnetischen Erscheinungen übereinstimmend hiermit erklären lassen. Nach der Am-
pere'schen Theorie kreist am Südende jedes Solenoides ein Strom in der Rich-
tung der Uhrzeigerbewegung, am Nordpole hingegen in entgegengesetzter Richtung.
Hierbei wird die Richtung immer in der Weise bestimmt, daß man sich den frag-

Mit Zugrundelegung der Ampère’ſchen Theorie laſſen ſich nun alle magne-
tiſchen Erſcheinungen in einfacher Weiſe erklären. Es iſt begreiflich, daß ein Magnet,
in noch ſo kleine Stücke zerbrochen, immer wieder vollkommene Magnete liefert und
nicht gewöhnliche Stahlſtücke, weil ſelbſt noch die kleinſten Stücke, die man durch
Zerbrechen erhalten kann, aus vielen Molecularmagneten zuſammengeſetzt ſind, und
letztere immer noch gleichgerichtet bleiben. Es muß auch jeder Theilmagnet an jener
Seite ſeinen Nordpol, beziehungsweiſe Südpol beſitzen, der vor der Theilung des
urſprünglichen Magnetes dem erſten oder zweiten der genannten Pole zugewandt
war, weil durch die Theilung die Richtung der Ströme in den Molecularmagneten
keine Aenderung erfuhr. Auch die Erſcheinung, daß z. B. bei einem cylindriſchen
Magnetſtabe nicht nur an den beiden Endflächen, ſondern auch an den Cylinder-
flächen wirkſamer Magnetismus vorhanden iſt, läßt ſich ungezwungen erklären.
Der Magnetſtab beſteht aus einem Bündel von Solenoiden, die alle mit ihren
gleichnamigen Polen nach der einen, beziehungsweiſe andern Endfläche gerichtet
ſind. Es kommen alſo nebeneinander die gleichnamigen Pole der Solenoide zu
ſtehen; dieſe ſtoßen ſich aber gegenſeitig ab. Es können folglich die Solenoide
nicht in vollkommen parallelen Lagen nebeneinander verlaufen, ſondern ſie müſſen
vielmehr gegen die Pole zu divergiren. Sie werden alſo in ähnlichen Lagen ſich
befinden wie die Stäbe eines in ſeiner Mitte feſt zuſammengeſchnürten Bündels,
nämlich in der Mitte, alſo der Indifferenzzone des Magnetes parallel nebenein-
ander liegen und von hier aus gegen die beiden Enden oder Pole zu ſich immer
weiter voneinander entfernen. Würde man nun aus einem ſolchen Bündel von
Stäben einen Cylinder ſchneiden in der Art, daß deſſen Durchmeſſer gleich iſt dem
Durchmeſſer an der Stelle der Zuſammenſchnürung, ſo iſt klar, daß die Enden
der einzelnen Stäbe nicht mehr alle auf die Ebenen des Cylinders zu liegen
kommen können, ſondern zum Theile auf deſſen Mantelfläche fallen müſſen. Ebenſo
müſſen auch die Pole der Solenoide in einem Magnete zum Theil auf deſſen
Mantelfläche fallen, daher zeigt der Magnet auch in der Richtung gegen die
Indifferenzzone zu noch freien Magnetismus.

Wir haben bisher noch nicht in Betracht gezogen, welche Richtung die
molecularen Kreisſtröme an dem einen oder dem andern der beiden Magnetpole
haben müſſen, oder umgekehrt dieſe angegeben und dann unterſucht, ob ſich die
magnetiſchen Erſcheinungen übereinſtimmend hiermit erklären laſſen. Nach der Am-
père’ſchen Theorie kreiſt am Südende jedes Solenoides ein Strom in der Rich-
tung der Uhrzeigerbewegung, am Nordpole hingegen in entgegengeſetzter Richtung.
Hierbei wird die Richtung immer in der Weiſe beſtimmt, daß man ſich den frag-