Wasser, und letzteres wird in seine Bestandtheile Wasserstoff- und Sauerstoffgas zerlegt, die man in dem Eudiometer auffängt. Die In- tensitäten der verglichenen Ströme sind den in gleichen Zeiten erhal- tenen Gasmengen (diese auf gleichen Druck und gleiche Temperatur reducirt) proportional. Um die Intensitäten verschiedener Ströme mit einander zu vergleichen, setzt man die Intensität desjenigen Stromes der Einheit gleich, welcher, durch ein Voltameter geführt, in einer Minute 1 Cub.-Cm. Knallgas (bei 0° und 760 mm. Druck) erzeugt.
Schaltet man in den Kreis eines elektrischen Stromes einen me- tallischen Leiter, der um eine im magnetischen Meridian befindliche Magnetnadel n s (Fig. 209) geführt ist, so wird die Nadel aus dem
[Abbildung]
Fig. 209.
Meridian abgelenkt. Bewegt sich der Strom in der Richtung der Pfeile, am Nordpol vorbei nach oben und am Südpol vorbei nach unten, so wird der Nordpol der Nadel nach Osten, der Südpol nach Westen gedreht; geht der Strom in umgekehrter Richtung, so erfolgt auch die Ablenkung im entgegengesetzten Sinne. Vorrichtungen, an denen in der hier angegebenen Weise die Intensität eines galvanischen Stroms mittelst seiner Einwirkung auf eine Magnetnadel gemessen wird, bezeichnet man allgemein als Galvanometer. Wie wir später (§. 339) zeigen werden, ist bei hinreichender Entfernung der Magnet- nadel vom durchströmten Leiter die Stromintensität der Tangente des Ablenkungswinkels proportional.
Mittelst dieser beiden Messungsmethoden findet man nun, dass die Intensität eines galvanischen Stroms in allen Thei- len seiner Leitung die nämliche ist. Die zersetzte Wasser- menge und der Ablenkungswinkel bleiben immer constant, wo auch die Messungsinstrumente eingeschaltet sein mögen. In den Flüssig- keiten, welche den Stromeskreis bilden helfen, ist die Intensität des Stromes ebenso gross wie in den metallischen Theilen. Dieses Re-
Bewegung der Elektricität.
Wasser, und letzteres wird in seine Bestandtheile Wasserstoff- und Sauerstoffgas zerlegt, die man in dem Eudiometer auffängt. Die In- tensitäten der verglichenen Ströme sind den in gleichen Zeiten erhal- tenen Gasmengen (diese auf gleichen Druck und gleiche Temperatur reducirt) proportional. Um die Intensitäten verschiedener Ströme mit einander zu vergleichen, setzt man die Intensität desjenigen Stromes der Einheit gleich, welcher, durch ein Voltameter geführt, in einer Minute 1 Cub.-Cm. Knallgas (bei 0° und 760 mm. Druck) erzeugt.
Schaltet man in den Kreis eines elektrischen Stromes einen me- tallischen Leiter, der um eine im magnetischen Meridian befindliche Magnetnadel n s (Fig. 209) geführt ist, so wird die Nadel aus dem
[Abbildung]
Fig. 209.
Meridian abgelenkt. Bewegt sich der Strom in der Richtung der Pfeile, am Nordpol vorbei nach oben und am Südpol vorbei nach unten, so wird der Nordpol der Nadel nach Osten, der Südpol nach Westen gedreht; geht der Strom in umgekehrter Richtung, so erfolgt auch die Ablenkung im entgegengesetzten Sinne. Vorrichtungen, an denen in der hier angegebenen Weise die Intensität eines galvanischen Stroms mittelst seiner Einwirkung auf eine Magnetnadel gemessen wird, bezeichnet man allgemein als Galvanometer. Wie wir später (§. 339) zeigen werden, ist bei hinreichender Entfernung der Magnet- nadel vom durchströmten Leiter die Stromintensität der Tangente des Ablenkungswinkels proportional.
Mittelst dieser beiden Messungsmethoden findet man nun, dass die Intensität eines galvanischen Stroms in allen Thei- len seiner Leitung die nämliche ist. Die zersetzte Wasser- menge und der Ablenkungswinkel bleiben immer constant, wo auch die Messungsinstrumente eingeschaltet sein mögen. In den Flüssig- keiten, welche den Stromeskreis bilden helfen, ist die Intensität des Stromes ebenso gross wie in den metallischen Theilen. Dieses Re-
<TEI><text><body><divn="1"><divn="2"><p><pbfacs="#f0485"n="463"/><fwplace="top"type="header">Bewegung der Elektricität.</fw><lb/>
Wasser, und letzteres wird in seine Bestandtheile Wasserstoff- und<lb/>
Sauerstoffgas zerlegt, die man in dem Eudiometer auffängt. Die In-<lb/>
tensitäten der verglichenen Ströme sind den in gleichen Zeiten erhal-<lb/>
tenen Gasmengen (diese auf gleichen Druck und gleiche Temperatur<lb/>
reducirt) proportional. Um die Intensitäten verschiedener Ströme mit<lb/>
einander zu vergleichen, setzt man die Intensität desjenigen Stromes<lb/>
der Einheit gleich, welcher, durch ein Voltameter geführt, in einer<lb/>
Minute 1 Cub.-Cm. Knallgas (bei 0° und 760 mm. Druck) erzeugt.</p><lb/><p>Schaltet man in den Kreis eines elektrischen Stromes einen me-<lb/>
tallischen Leiter, der um eine im magnetischen Meridian befindliche<lb/>
Magnetnadel n s (Fig. 209) geführt ist, so wird die Nadel aus dem<lb/><figure><head>Fig. 209.</head></figure><lb/>
Meridian abgelenkt. Bewegt sich der Strom in der Richtung der<lb/>
Pfeile, am Nordpol vorbei nach oben und am Südpol vorbei nach<lb/>
unten, so wird der Nordpol der Nadel nach Osten, der Südpol nach<lb/>
Westen gedreht; geht der Strom in umgekehrter Richtung, so erfolgt<lb/>
auch die Ablenkung im entgegengesetzten Sinne. Vorrichtungen, an<lb/>
denen in der hier angegebenen Weise die Intensität eines galvanischen<lb/>
Stroms mittelst seiner Einwirkung auf eine Magnetnadel gemessen<lb/>
wird, bezeichnet man allgemein als <hirendition="#g">Galvanometer</hi>. Wie wir später<lb/>
(§. 339) zeigen werden, ist bei hinreichender Entfernung der Magnet-<lb/>
nadel vom durchströmten Leiter die Stromintensität der Tangente<lb/>
des Ablenkungswinkels proportional.</p><lb/><p>Mittelst dieser beiden Messungsmethoden findet man nun, <hirendition="#g">dass<lb/>
die Intensität eines galvanischen Stroms in allen Thei-<lb/>
len seiner Leitung die nämliche ist</hi>. Die zersetzte Wasser-<lb/>
menge und der Ablenkungswinkel bleiben immer constant, wo auch<lb/>
die Messungsinstrumente eingeschaltet sein mögen. In den Flüssig-<lb/>
keiten, welche den Stromeskreis bilden helfen, ist die Intensität des<lb/>
Stromes ebenso gross wie in den metallischen Theilen. Dieses Re-<lb/></p></div></div></body></text></TEI>
[463/0485]
Bewegung der Elektricität.
Wasser, und letzteres wird in seine Bestandtheile Wasserstoff- und
Sauerstoffgas zerlegt, die man in dem Eudiometer auffängt. Die In-
tensitäten der verglichenen Ströme sind den in gleichen Zeiten erhal-
tenen Gasmengen (diese auf gleichen Druck und gleiche Temperatur
reducirt) proportional. Um die Intensitäten verschiedener Ströme mit
einander zu vergleichen, setzt man die Intensität desjenigen Stromes
der Einheit gleich, welcher, durch ein Voltameter geführt, in einer
Minute 1 Cub.-Cm. Knallgas (bei 0° und 760 mm. Druck) erzeugt.
Schaltet man in den Kreis eines elektrischen Stromes einen me-
tallischen Leiter, der um eine im magnetischen Meridian befindliche
Magnetnadel n s (Fig. 209) geführt ist, so wird die Nadel aus dem
[Abbildung Fig. 209.]
Meridian abgelenkt. Bewegt sich der Strom in der Richtung der
Pfeile, am Nordpol vorbei nach oben und am Südpol vorbei nach
unten, so wird der Nordpol der Nadel nach Osten, der Südpol nach
Westen gedreht; geht der Strom in umgekehrter Richtung, so erfolgt
auch die Ablenkung im entgegengesetzten Sinne. Vorrichtungen, an
denen in der hier angegebenen Weise die Intensität eines galvanischen
Stroms mittelst seiner Einwirkung auf eine Magnetnadel gemessen
wird, bezeichnet man allgemein als Galvanometer. Wie wir später
(§. 339) zeigen werden, ist bei hinreichender Entfernung der Magnet-
nadel vom durchströmten Leiter die Stromintensität der Tangente
des Ablenkungswinkels proportional.
Mittelst dieser beiden Messungsmethoden findet man nun, dass
die Intensität eines galvanischen Stroms in allen Thei-
len seiner Leitung die nämliche ist. Die zersetzte Wasser-
menge und der Ablenkungswinkel bleiben immer constant, wo auch
die Messungsinstrumente eingeschaltet sein mögen. In den Flüssig-
keiten, welche den Stromeskreis bilden helfen, ist die Intensität des
Stromes ebenso gross wie in den metallischen Theilen. Dieses Re-
Informationen zur CAB-Ansicht
Diese Ansicht bietet Ihnen die Darstellung des Textes in normalisierter Orthographie.
Diese Textvariante wird vollautomatisch erstellt und kann aufgrund dessen auch Fehler enthalten.
Alle veränderten Wortformen sind grau hinterlegt. Als fremdsprachliches Material erkannte
Textteile sind ausgegraut dargestellt.
Wundt, Wilhelm: Handbuch der medicinischen Physik. Erlangen, 1867, S. 463. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/wundt_medizinische_1867/485>, abgerufen am 05.12.2024.
Alle Inhalte dieser Seite unterstehen, soweit nicht anders gekennzeichnet, einer
Creative-Commons-Lizenz.
Die Rechte an den angezeigten Bilddigitalisaten, soweit nicht anders gekennzeichnet, liegen bei den besitzenden Bibliotheken.
Weitere Informationen finden Sie in den DTA-Nutzungsbedingungen.
Insbesondere im Hinblick auf die §§ 86a StGB und 130 StGB wird festgestellt, dass die auf
diesen Seiten abgebildeten Inhalte weder in irgendeiner Form propagandistischen Zwecken
dienen, oder Werbung für verbotene Organisationen oder Vereinigungen darstellen, oder
nationalsozialistische Verbrechen leugnen oder verharmlosen, noch zum Zwecke der
Herabwürdigung der Menschenwürde gezeigt werden.
Die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte (in Wort und Bild) dienen im Sinne des
§ 86 StGB Abs. 3 ausschließlich historischen, sozial- oder kulturwissenschaftlichen
Forschungszwecken. Ihre Veröffentlichung erfolgt in der Absicht, Wissen zur Anregung
der intellektuellen Selbstständigkeit und Verantwortungsbereitschaft des Staatsbürgers zu
vermitteln und damit der Förderung seiner Mündigkeit zu dienen.
Zitierempfehlung: Deutsches Textarchiv. Grundlage für ein Referenzkorpus der neuhochdeutschen Sprache. Herausgegeben von der Berlin-Brandenburgischen Akademie der Wissenschaften, Berlin 2024. URL: https://www.deutschestextarchiv.de/.
