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Boltzmann, Ludwig: Vorlesungen über Gastheorie. Bd. 1. Leipzig, 1896.

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III. Abschnitt. [Gleich. 265]
Ebenso folgt:
[Formel 1] .

Ein Molekül m1 wird aber einem Moleküle m sich durch-
schnittlich bis zu einer Distanz nähern, welche gleich der
Summe der Radien (s + s1) / 2 der beiden Aetherhüllen ist.
Halten wir daher wieder das eine Molekül fest und lassen das
andere mit der gemeinsamen mittleren lebendigen Kraft aller
Moleküle direct darauf zufliegen, so wird seine Geschwindig-
keit in der Entfernung (s + s1) / 2 erschöpft sein, was liefert:
[Formel 2] .

Aus diesen Gleichungen folgt:
[Formel 3] .
Nun war (Gleichung 256):
[Formel 4] .
Die Reibungsconstante des ersten Gases war (Gleichung 219):
[Formel 5] .
Ebenso ist die Reibungsconstante der zweiten Gasart:
[Formel 6] ,
daher
[Formel 7] 265) [Formel 8] .

III. Abschnitt. [Gleich. 265]
Ebenso folgt:
[Formel 1] .

Ein Molekül m1 wird aber einem Moleküle m sich durch-
schnittlich bis zu einer Distanz nähern, welche gleich der
Summe der Radien (s + s1) / 2 der beiden Aetherhüllen ist.
Halten wir daher wieder das eine Molekül fest und lassen das
andere mit der gemeinsamen mittleren lebendigen Kraft aller
Moleküle direct darauf zufliegen, so wird seine Geschwindig-
keit in der Entfernung (s + s1) / 2 erschöpft sein, was liefert:
[Formel 2] .

Aus diesen Gleichungen folgt:
[Formel 3] .
Nun war (Gleichung 256):
[Formel 4] .
Die Reibungsconstante des ersten Gases war (Gleichung 219):
[Formel 5] .
Ebenso ist die Reibungsconstante der zweiten Gasart:
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[Formel 7] 265) [Formel 8] .

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[202/0216] III. Abschnitt. [Gleich. 265] Ebenso folgt: [FORMEL]. Ein Molekül m1 wird aber einem Moleküle m sich durch- schnittlich bis zu einer Distanz nähern, welche gleich der Summe der Radien (s + s1) / 2 der beiden Aetherhüllen ist. Halten wir daher wieder das eine Molekül fest und lassen das andere mit der gemeinsamen mittleren lebendigen Kraft aller Moleküle direct darauf zufliegen, so wird seine Geschwindig- keit in der Entfernung (s + s1) / 2 erschöpft sein, was liefert: [FORMEL]. Aus diesen Gleichungen folgt: [FORMEL]. Nun war (Gleichung 256): [FORMEL]. Die Reibungsconstante des ersten Gases war (Gleichung 219): [FORMEL]. Ebenso ist die Reibungsconstante der zweiten Gasart: [FORMEL], daher [FORMEL] 265) [FORMEL].

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Zitationshilfe: Boltzmann, Ludwig: Vorlesungen über Gastheorie. Bd. 1. Leipzig, 1896, S. 202. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/boltzmann_gastheorie01_1896/216>, abgerufen am 27.11.2024.