Chladni, Ernst Florens Friedrich: Die Akustik. Leipzig, 1802.und Sauerstoffgas eben so, wie die athmosphärische Luft, 2 gestrichen c; Wasserstoffgas, Jn athmosphärischer Luft, wie auch in einer ihr ähnlichen künstlichen Mischung von Sauerstoffgas und Stickgas ungefähr durch - - 1038 Par. Fuß. Jn Sauerstoffgas ungefähr durch 950 bis 960 Fuß. Jn Stickgas - 990 Fuß. Jn Wasserstoffgas - 2100 bis 2500 Fuß. Jn kohlensaurem Gas 840 Fuß. Jn Salpetergas - 980 Fuß. Die nach der gewöhnlichen Theorie auf die §. 169, angegebene Art zu findenden Ge- Es ist also wohl außer Zweifel, daß die Geschwindigkeit der Schwingungen einer Wenn bey gegenwärtigen Versuchen Wasserstoffgas mit gemeiner Luft, oder Stickgas und Sauerſtoffgas eben ſo, wie die athmoſphaͤriſche Luft, 2 geſtrichen c; Waſſerſtoffgas, Jn athmoſphaͤriſcher Luft, wie auch in einer ihr aͤhnlichen kuͤnſtlichen Miſchung von Sauerſtoffgas und Stickgas ungefaͤhr durch ‒ ‒ 1038 Par. Fuß. Jn Sauerſtoffgas ungefaͤhr durch 950 bis 960 Fuß. Jn Stickgas ‒ 990 Fuß. Jn Waſſerſtoffgas ‒ 2100 bis 2500 Fuß. Jn kohlenſaurem Gas 840 Fuß. Jn Salpetergas ‒ 980 Fuß. Die nach der gewoͤhnlichen Theorie auf die §. 169, angegebene Art zu findenden Ge- Es iſt alſo wohl außer Zweifel, daß die Geſchwindigkeit der Schwingungen einer Wenn bey gegenwaͤrtigen Verſuchen Waſſerſtoffgas mit gemeiner Luft, oder Stickgas <TEI> <text> <body> <div n="1"> <div n="2"> <div n="3"> <p><pb facs="#f0264" n="230"/> und Sauerſtoffgas eben ſo, wie die athmoſphaͤriſche Luft, 2 geſtrichen <hi rendition="#aq">c;</hi> Waſſerſtoffgas,<lb/> nachdem es leichter iſt, zwiſchen 3 geſtrichen <hi rendition="#aq">c</hi> und <hi rendition="#aq">e;</hi> kohlenſaures Gas ungefaͤhr 1 geſtrichen<lb/><hi rendition="#aq">gis;</hi> Salpetergas 1 geſtrichen <hi rendition="#aq">h.</hi> Was alſo die Geſchwindigkeiten betrift, mit welchen der<lb/> Schall eines andern ſchwingenden Koͤrpers durch dieſe Gasarten wuͤrde verbreitet werden, ſo<lb/> wuͤrden ſie ſich allem Anſehen nach wie die hier angegebenen Toͤne verhalten, es wuͤrde alſo<lb/> bey einerley Drucke und bey einer von 10 bis 11 Reaumuͤriſchen Graden nicht allzuſehr ver-<lb/> ſchiedenen Temperatur der Schall in einer Secunde durch folgende Weiten gehen:</p><lb/> <list> <item>Jn athmoſphaͤriſcher Luft, wie auch in einer ihr aͤhnlichen kuͤnſtlichen Miſchung von<lb/> Sauerſtoffgas und Stickgas ungefaͤhr durch ‒ ‒ 1038 Par. Fuß.</item><lb/> <item>Jn Sauerſtoffgas ungefaͤhr durch<space dim="horizontal"/>950 bis 960 Fuß.</item><lb/> <item>Jn Stickgas<space dim="horizontal"/> ‒ 990 Fuß.</item><lb/> <item>Jn Waſſerſtoffgas<space dim="horizontal"/> ‒ 2100 bis 2500 Fuß.</item><lb/> <item>Jn kohlenſaurem Gas<space dim="horizontal"/>840 Fuß.</item><lb/> <item>Jn Salpetergas<space dim="horizontal"/> ‒ 980 Fuß.</item> </list><lb/> <p>Die nach der gewoͤhnlichen Theorie auf die §. 169, angegebene Art zu findenden Ge-<lb/> ſchwindigkeiten wuͤrden davon berraͤchtlich abweichen; ſie wuͤrden naͤhmlich ſeyn, wenn man<lb/> die vorher angegebenen Verhaͤltniſſe der ſpecifiſchen Schwere annimmt, bey der athmoſphaͤri-<lb/> ſchen Luft ungefaͤhr 887 Fuß, bey dem Sauerſtoffgas 844,57, bey dem Stickgas 893,7, bey<lb/> dem Waſſerſtoffgas, wenn es ganz rein iſt, 3060, bey dem kohlenſauren Gas 724,2, bey dem<lb/> Salpetergas 811,4.</p><lb/> <p>Es iſt alſo wohl außer Zweifel, daß die Geſchwindigkeit der Schwingungen einer<lb/> elaſtiſchen Fluͤſſigkeit nicht von der ſpecifiſchen Elaſticitaͤt allein, ſondern noch außerdem von<lb/> einer andern chemiſchen Eigenſchaft derſelben abhaͤngt, die wohl eine noch weitere Unter-<lb/> ſuchung verdiente.</p><lb/> <p>Wenn bey gegenwaͤrtigen Verſuchen Waſſerſtoffgas mit gemeiner Luft, oder Stickgas<lb/> mit Sauerſtoffgas gemiſcht ward, ſo war es nicht eher moͤglich, einen beſtimmbaren Ton zu<lb/> erhalten, als bis die Miſchung der beyden elaſtiſchen Fluͤſſigkeiten durch mehrmalige Ueber-<lb/> gaͤnge aus der Blaſe in die Glocke und ſo umgekehrt, an allen Stellen des eingeſchloſſenen<lb/> Raumes war gleichfoͤrmig geworden; es konnte naͤhmlich, waͤhrend daß die Miſchung ſich<lb/> veraͤnderte, numoͤglich eine Gleichzeitigkeit der Schwingungen Statt finden, in welcher der<lb/></p> </div> </div> </div> </body> </text> </TEI> [230/0264]
und Sauerſtoffgas eben ſo, wie die athmoſphaͤriſche Luft, 2 geſtrichen c; Waſſerſtoffgas,
nachdem es leichter iſt, zwiſchen 3 geſtrichen c und e; kohlenſaures Gas ungefaͤhr 1 geſtrichen
gis; Salpetergas 1 geſtrichen h. Was alſo die Geſchwindigkeiten betrift, mit welchen der
Schall eines andern ſchwingenden Koͤrpers durch dieſe Gasarten wuͤrde verbreitet werden, ſo
wuͤrden ſie ſich allem Anſehen nach wie die hier angegebenen Toͤne verhalten, es wuͤrde alſo
bey einerley Drucke und bey einer von 10 bis 11 Reaumuͤriſchen Graden nicht allzuſehr ver-
ſchiedenen Temperatur der Schall in einer Secunde durch folgende Weiten gehen:
Jn athmoſphaͤriſcher Luft, wie auch in einer ihr aͤhnlichen kuͤnſtlichen Miſchung von
Sauerſtoffgas und Stickgas ungefaͤhr durch ‒ ‒ 1038 Par. Fuß.
Jn Sauerſtoffgas ungefaͤhr durch 950 bis 960 Fuß.
Jn Stickgas ‒ 990 Fuß.
Jn Waſſerſtoffgas ‒ 2100 bis 2500 Fuß.
Jn kohlenſaurem Gas 840 Fuß.
Jn Salpetergas ‒ 980 Fuß.
Die nach der gewoͤhnlichen Theorie auf die §. 169, angegebene Art zu findenden Ge-
ſchwindigkeiten wuͤrden davon berraͤchtlich abweichen; ſie wuͤrden naͤhmlich ſeyn, wenn man
die vorher angegebenen Verhaͤltniſſe der ſpecifiſchen Schwere annimmt, bey der athmoſphaͤri-
ſchen Luft ungefaͤhr 887 Fuß, bey dem Sauerſtoffgas 844,57, bey dem Stickgas 893,7, bey
dem Waſſerſtoffgas, wenn es ganz rein iſt, 3060, bey dem kohlenſauren Gas 724,2, bey dem
Salpetergas 811,4.
Es iſt alſo wohl außer Zweifel, daß die Geſchwindigkeit der Schwingungen einer
elaſtiſchen Fluͤſſigkeit nicht von der ſpecifiſchen Elaſticitaͤt allein, ſondern noch außerdem von
einer andern chemiſchen Eigenſchaft derſelben abhaͤngt, die wohl eine noch weitere Unter-
ſuchung verdiente.
Wenn bey gegenwaͤrtigen Verſuchen Waſſerſtoffgas mit gemeiner Luft, oder Stickgas
mit Sauerſtoffgas gemiſcht ward, ſo war es nicht eher moͤglich, einen beſtimmbaren Ton zu
erhalten, als bis die Miſchung der beyden elaſtiſchen Fluͤſſigkeiten durch mehrmalige Ueber-
gaͤnge aus der Blaſe in die Glocke und ſo umgekehrt, an allen Stellen des eingeſchloſſenen
Raumes war gleichfoͤrmig geworden; es konnte naͤhmlich, waͤhrend daß die Miſchung ſich
veraͤnderte, numoͤglich eine Gleichzeitigkeit der Schwingungen Statt finden, in welcher der
Suche im WerkInformationen zum Werk
Download dieses Werks
XML (TEI P5) ·
HTML ·
Text Metadaten zum WerkTEI-Header · CMDI · Dublin Core Ansichten dieser Seite
Voyant Tools
|
URL zu diesem Werk: | https://www.deutschestextarchiv.de/chladni_akustik_1802 |
URL zu dieser Seite: | https://www.deutschestextarchiv.de/chladni_akustik_1802/264 |
Zitationshilfe: | Chladni, Ernst Florens Friedrich: Die Akustik. Leipzig, 1802, S. 230. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/chladni_akustik_1802/264>, abgerufen am 15.08.2024. |