Anmelden (DTAQ) DWDS     dlexDB     CLARIN-D

Helmholtz, Hermann von: Theorie der Luftschwingungen in Röhren mit offenen Enden. In: Journal für die reine und angewandte Mathematik 57 (1860), Heft 1, S. 1-72.

Bild:
<< vorherige Seite
nächste Seite >>

Helmholtz, über Luftschwingungen in offenen Röhren.
gross wie (R -- r)-- 1/3 werden müsste, und daher die Reihe für für den
Werth r = R und x = 0 überhaupt nicht convergiren kann.

Wir fügen deshalb zu Ph noch eine andere Function hinzu, die in
grösserer Entfernung von der Oeffnung verschwindet, also auch nur in der
Nähe der Oeffnung Einfluss auf die Gestalt der Röhre ausübt, aber die Con-
tinuität an der Oeffnung herstellt.

Bezeichnen wir der Einfachheit wegen die Potentialfunction einer auf
der Kreisfläche der Oeffnung mit der Dichtigkeit h verbreiteten Masse mit
Ph, also
(20.) ,
dieses Integral über die ganze Fläche der Oeffnung genommen. Wenn die
Distanz des Punktes, für welchen wir Ph bestimmen, von der Oeffnung klein
ist, so ist cos kr = 1 und
(20a.) .
Setzen wir ferner
(21.) ,
(21a.) ,
und bestimmen wir l so, dass in der Fläche der Oeffnung
(21b.) ,
was sich immer ausführen lässt, weil die Vertheilung einer Masse auf einer
Kreisscheibe, die an der Oberfläche dieser Scheibe eine Potentialfunction von
gegebener Grösse giebt, nach bekannten Methoden gefunden werden kann.
Setzen wir ferner auf Seite der positiven x, wie schon oben geschehen,
(21c.)
in der Röhre, also für negative x
(21d.) ,
so genügen die Functionen Ps' und Psi allen für sie gestellten Bedingungen.
Dass nämlich Ps' im freien Raume und Psi im Innern der Röhre der Bedin-
gung genügen:
(18a.) ,
ist aus der Bildungsweise dieser Functionen klar. Dass Psi für grosse Werthe

Helmholtz, über Luftschwingungen in offenen Röhren.
groſs wie (R — ϱ)— ⅓ werden müſste, und daher die Reihe für für den
Werth ϱ = R und x = 0 überhaupt nicht convergiren kann.

Wir fügen deshalb zu Φ noch eine andere Function hinzu, die in
gröſserer Entfernung von der Oeffnung verschwindet, also auch nur in der
Nähe der Oeffnung Einfluſs auf die Gestalt der Röhre ausübt, aber die Con-
tinuität an der Oeffnung herstellt.

Bezeichnen wir der Einfachheit wegen die Potentialfunction einer auf
der Kreisfläche der Oeffnung mit der Dichtigkeit h verbreiteten Masse mit
Ph, also
(20.) ,
dieses Integral über die ganze Fläche der Oeffnung genommen. Wenn die
Distanz des Punktes, für welchen wir Ph bestimmen, von der Oeffnung klein
ist, so ist cos kr = 1 und
(20a.) .
Setzen wir ferner
(21.) ,
(21a.) ,
und bestimmen wir l so, daſs in der Fläche der Oeffnung
(21b.) ,
was sich immer ausführen läſst, weil die Vertheilung einer Masse auf einer
Kreisscheibe, die an der Oberfläche dieser Scheibe eine Potentialfunction von
gegebener Gröſse giebt, nach bekannten Methoden gefunden werden kann.
Setzen wir ferner auf Seite der positiven x, wie schon oben geschehen,
(21c.)
in der Röhre, also für negative x
(21d.) ,
so genügen die Functionen Ψ' und Ψi allen für sie gestellten Bedingungen.
Daſs nämlich Ψ' im freien Raume und Ψi im Innern der Röhre der Bedin-
gung genügen:
(18a.) ,
ist aus der Bildungsweise dieser Functionen klar. Daſs Ψi für groſse Werthe

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <div n="2">
          <p><pb facs="#f0064" n="54"/><fw place="top" type="header"><hi rendition="#i"><hi rendition="#g">Helmholtz</hi>, über Luftschwingungen in offenen Röhren.</hi></fw><lb/>
gro&#x017F;s wie (<hi rendition="#b"><hi rendition="#i">R</hi></hi> &#x2014; &#x03F1;)<hi rendition="#sup">&#x2014; &#x2153;</hi> werden mü&#x017F;ste, und daher die Reihe für <formula notation="TeX">\frac{d\Phi}{dx}</formula> für den<lb/>
Werth &#x03F1; = <hi rendition="#b"><hi rendition="#i">R</hi></hi> und <hi rendition="#i">x</hi> = 0 überhaupt nicht convergiren kann.</p><lb/>
          <p>Wir fügen deshalb zu &#x03A6; noch eine andere Function hinzu, die in<lb/>
grö&#x017F;serer Entfernung von der Oeffnung verschwindet, also auch nur in der<lb/>
Nähe der Oeffnung Einflu&#x017F;s auf die Gestalt der Röhre ausübt, aber die Con-<lb/>
tinuität an der Oeffnung herstellt.</p><lb/>
          <p>Bezeichnen wir der Einfachheit wegen die Potentialfunction einer auf<lb/>
der Kreisfläche der Oeffnung mit der Dichtigkeit <hi rendition="#b"><hi rendition="#i">h</hi></hi> verbreiteten Masse mit<lb/><hi rendition="#i"><hi rendition="#b">P</hi><hi rendition="#sub">h</hi></hi>, also<lb/>
(20.) <formula notation="TeX">P_h = \int h\frac{\cos kr}{r}d\omega</formula>,<lb/>
dieses Integral über die ganze Fläche der Oeffnung genommen. Wenn die<lb/>
Distanz des Punktes, für welchen wir <hi rendition="#i"><hi rendition="#b">P</hi><hi rendition="#sub">h</hi></hi> bestimmen, von der Oeffnung klein<lb/>
ist, so ist cos <hi rendition="#b"><hi rendition="#i">kr</hi></hi> = 1 und<lb/>
(20<hi rendition="#i"><hi rendition="#sup">a</hi></hi>.) <formula notation="TeX">P_h = \int\frac{hd\omega}{r}</formula>.<lb/>
Setzen wir ferner<lb/>
(21.) <formula notation="TeX">h = i + l</formula>,<lb/>
(21<hi rendition="#i"><hi rendition="#sup">a</hi></hi>.) <formula notation="TeX">i = -\frac{1}{4\pi}\frac{d\overline{\Phi}}{dx}</formula>,<lb/>
und bestimmen wir <hi rendition="#b"><hi rendition="#i">l</hi></hi> so, da&#x017F;s in der Fläche der Oeffnung<lb/>
(21<hi rendition="#i"><hi rendition="#sup">b</hi></hi>.) <formula notation="TeX">\overline{P_l} = \tfrac{1}{2}\overline{\Phi}</formula>,<lb/>
was sich immer ausführen lä&#x017F;st, weil die Vertheilung einer Masse auf einer<lb/>
Kreisscheibe, die an der Oberfläche dieser Scheibe eine Potentialfunction von<lb/>
gegebener Grö&#x017F;se giebt, nach bekannten Methoden gefunden werden kann.<lb/>
Setzen wir ferner auf Seite der positiven <hi rendition="#i">x</hi>, wie schon oben geschehen,<lb/>
(21<hi rendition="#i"><hi rendition="#sup">c</hi></hi>.) <formula notation="TeX">\Psi' = P_h = P_i + P_l</formula><lb/>
in der Röhre, also für negative <hi rendition="#i">x</hi><lb/>
(21<hi rendition="#i"><hi rendition="#sup">d</hi></hi>.) <formula notation="TeX">\Psi_i = \Phi  + P_i - P_l</formula>,<lb/>
so genügen die Functionen &#x03A8;' und &#x03A8;<hi rendition="#i"><hi rendition="#sub">i</hi></hi> allen für sie gestellten Bedingungen.<lb/>
Da&#x017F;s nämlich &#x03A8;' im freien Raume und &#x03A8;<hi rendition="#i"><hi rendition="#sub">i</hi></hi> im Innern der Röhre der Bedin-<lb/>
gung genügen:<lb/>
(18<hi rendition="#i"><hi rendition="#sup">a</hi></hi>.) <formula notation="TeX">\nabla\Psi + k^2\Psi = 0</formula>,<lb/>
ist aus der Bildungsweise dieser Functionen klar. Da&#x017F;s &#x03A8;<hi rendition="#i"><hi rendition="#sub">i</hi></hi> für gro&#x017F;se Werthe<lb/></p>
        </div>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>
[54/0064] Helmholtz, über Luftschwingungen in offenen Röhren. groſs wie (R — ϱ)— ⅓ werden müſste, und daher die Reihe für [FORMEL] für den Werth ϱ = R und x = 0 überhaupt nicht convergiren kann. Wir fügen deshalb zu Φ noch eine andere Function hinzu, die in gröſserer Entfernung von der Oeffnung verschwindet, also auch nur in der Nähe der Oeffnung Einfluſs auf die Gestalt der Röhre ausübt, aber die Con- tinuität an der Oeffnung herstellt. Bezeichnen wir der Einfachheit wegen die Potentialfunction einer auf der Kreisfläche der Oeffnung mit der Dichtigkeit h verbreiteten Masse mit Ph, also (20.) [FORMEL], dieses Integral über die ganze Fläche der Oeffnung genommen. Wenn die Distanz des Punktes, für welchen wir Ph bestimmen, von der Oeffnung klein ist, so ist cos kr = 1 und (20a.) [FORMEL]. Setzen wir ferner (21.) [FORMEL], (21a.) [FORMEL], und bestimmen wir l so, daſs in der Fläche der Oeffnung (21b.) [FORMEL], was sich immer ausführen läſst, weil die Vertheilung einer Masse auf einer Kreisscheibe, die an der Oberfläche dieser Scheibe eine Potentialfunction von gegebener Gröſse giebt, nach bekannten Methoden gefunden werden kann. Setzen wir ferner auf Seite der positiven x, wie schon oben geschehen, (21c.) [FORMEL] in der Röhre, also für negative x (21d.) [FORMEL], so genügen die Functionen Ψ' und Ψi allen für sie gestellten Bedingungen. Daſs nämlich Ψ' im freien Raume und Ψi im Innern der Röhre der Bedin- gung genügen: (18a.) [FORMEL], ist aus der Bildungsweise dieser Functionen klar. Daſs Ψi für groſse Werthe

Suche im Werk

Hilfe

Informationen zum Werk

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ?

Language Resource Switchboard?

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde gemäß den DTA-Transkriptionsrichtlinien im Double-Keying-Verfahren von Nicht-Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach DTA-Basisformat kodiert.




Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk: https://www.deutschestextarchiv.de/helmholtz_luftschwingungen_1860
URL zu dieser Seite: https://www.deutschestextarchiv.de/helmholtz_luftschwingungen_1860/64
Zitationshilfe: Helmholtz, Hermann von: Theorie der Luftschwingungen in Röhren mit offenen Enden. In: Journal für die reine und angewandte Mathematik 57 (1860), Heft 1, S. 1-72, hier S. 54. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/helmholtz_luftschwingungen_1860/64>, abgerufen am 22.12.2024.