Anmelden (DTAQ) DWDS     dlexDB     CLARIN-D

Ohm, Georg Simon: Die galvanische Kette. Berlin, 1827.

Bild:
<< vorherige Seite
nächste Seite >>

führt wird, und k das zwischen ihnen Statt fin-
dende Leitungsvermögen, so ist also
[Formel 1]

Die durch q bezeichnete Elektrizitätsmenge
werden wir nun näher zu bestimmen suchen.
Nach No. 4. ist die Elektrizitätsmenge, welche in
einer äusserst kurzen Zeit vom einen Elemente
zum andern übergeführt wird, bei unveränderli-
cher Entfernung im allgemeinen dem Unterschiede
ihrer elektroskopischen Kraft, der Zeitdauer und
der Grösse eines jeden der beiden Elemente pro-
portional; bezeichnen wir daher die elektroskopi-
schen Kräfte der beiden Elemente E und E' be-
ziehlich durch u und u' und ihrem Rauminhalt
durch m und m', so erhalten wir für die in dem
Zeitelemente dt von E' nach E übergeführte
Elektrizitätsmenge folgenden Ausdruck:
[Formel 2] wo a einen irgend wie von der Entfernung s ab-
hängigen Koeffizienten vorstellt. Diese Menge
ändert sich in jedem Augenblicke, wenn u' -- u
veränderlich ist; nehmen wir aber an, dass die
Kräfte u' und u zu jeder Zeit dieselben bleiben,

führt wird, und κ das zwischen ihnen Statt fin-
dende Leitungsvermögen, so ist also
[Formel 1]

Die durch q bezeichnete Elektrizitätsmenge
werden wir nun näher zu bestimmen suchen.
Nach No. 4. ist die Elektrizitätsmenge, welche in
einer äuſserst kurzen Zeit vom einen Elemente
zum andern übergeführt wird, bei unveränderli-
cher Entfernung im allgemeinen dem Unterschiede
ihrer elektroskopischen Kraft, der Zeitdauer und
der Gröſse eines jeden der beiden Elemente pro-
portional; bezeichnen wir daher die elektroskopi-
schen Kräfte der beiden Elemente E und E′ be-
ziehlich durch u und u′ und ihrem Rauminhalt
durch m und m′, so erhalten wir für die in dem
Zeitelemente dt von E′ nach E übergeführte
Elektrizitätsmenge folgenden Ausdruck:
[Formel 2] wo α einen irgend wie von der Entfernung s ab-
hängigen Koeffizienten vorstellt. Diese Menge
ändert sich in jedem Augenblicke, wenn u′ — u
veränderlich ist; nehmen wir aber an, daſs die
Kräfte u′ und u zu jeder Zeit dieselben bleiben,

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <div n="2">
          <p><pb facs="#f0110" n="100"/>
führt wird, und <hi rendition="#i">&#x03BA;</hi> das zwischen ihnen Statt fin-<lb/>
dende Leitungsvermögen, so ist also<lb/><formula/></p>
          <p>Die durch <hi rendition="#i">q</hi> bezeichnete Elektrizitätsmenge<lb/>
werden wir nun näher zu bestimmen suchen.<lb/>
Nach No. 4. ist die Elektrizitätsmenge, welche in<lb/>
einer äu&#x017F;serst kurzen Zeit vom einen Elemente<lb/>
zum andern übergeführt wird, bei unveränderli-<lb/>
cher Entfernung im allgemeinen dem Unterschiede<lb/>
ihrer elektroskopischen Kraft, der Zeitdauer und<lb/>
der Grö&#x017F;se eines jeden der beiden Elemente pro-<lb/>
portional; bezeichnen wir daher die elektroskopi-<lb/>
schen Kräfte der beiden Elemente <hi rendition="#i">E</hi> und <hi rendition="#i">E</hi>&#x2032; be-<lb/>
ziehlich durch <hi rendition="#i">u</hi> und <hi rendition="#i">u</hi>&#x2032; und ihrem Rauminhalt<lb/>
durch <hi rendition="#i">m</hi> und <hi rendition="#i">m</hi>&#x2032;, so erhalten wir für die in dem<lb/>
Zeitelemente <hi rendition="#i">dt</hi> von <hi rendition="#i">E</hi>&#x2032; nach <hi rendition="#i">E</hi> übergeführte<lb/>
Elektrizitätsmenge folgenden Ausdruck:<lb/><formula/> wo <hi rendition="#i">&#x03B1;</hi> einen irgend wie von der Entfernung <hi rendition="#i">s</hi> ab-<lb/>
hängigen Koeffizienten vorstellt. Diese Menge<lb/>
ändert sich in jedem Augenblicke, wenn <hi rendition="#i">u</hi>&#x2032; &#x2014; <hi rendition="#i">u</hi><lb/>
veränderlich ist; nehmen wir aber an, da&#x017F;s die<lb/>
Kräfte <hi rendition="#i">u</hi>&#x2032; und <hi rendition="#i">u</hi> zu jeder Zeit dieselben bleiben,<lb/></p>
        </div>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>
[100/0110] führt wird, und κ das zwischen ihnen Statt fin- dende Leitungsvermögen, so ist also [FORMEL] Die durch q bezeichnete Elektrizitätsmenge werden wir nun näher zu bestimmen suchen. Nach No. 4. ist die Elektrizitätsmenge, welche in einer äuſserst kurzen Zeit vom einen Elemente zum andern übergeführt wird, bei unveränderli- cher Entfernung im allgemeinen dem Unterschiede ihrer elektroskopischen Kraft, der Zeitdauer und der Gröſse eines jeden der beiden Elemente pro- portional; bezeichnen wir daher die elektroskopi- schen Kräfte der beiden Elemente E und E′ be- ziehlich durch u und u′ und ihrem Rauminhalt durch m und m′, so erhalten wir für die in dem Zeitelemente dt von E′ nach E übergeführte Elektrizitätsmenge folgenden Ausdruck: [FORMEL] wo α einen irgend wie von der Entfernung s ab- hängigen Koeffizienten vorstellt. Diese Menge ändert sich in jedem Augenblicke, wenn u′ — u veränderlich ist; nehmen wir aber an, daſs die Kräfte u′ und u zu jeder Zeit dieselben bleiben,

Suche im Werk

Hilfe

Informationen zum Werk

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ?

Language Resource Switchboard?

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde gemäß den DTA-Transkriptionsrichtlinien im Double-Keying-Verfahren von Nicht-Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach DTA-Basisformat kodiert.




Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk: https://www.deutschestextarchiv.de/ohm_galvanische_1827
URL zu dieser Seite: https://www.deutschestextarchiv.de/ohm_galvanische_1827/110
Zitationshilfe: Ohm, Georg Simon: Die galvanische Kette. Berlin, 1827, S. 100. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/ohm_galvanische_1827/110>, abgerufen am 04.12.2024.