Anmelden (DTAQ) DWDS     dlexDB     CLARIN-D

Ohm, Georg Simon: Die galvanische Kette. Berlin, 1827.

Bild:
<< vorherige Seite
nächste Seite >>

Berührungsstelle keine neue Spannung eintritt;
es ist also unter dieser Voraussetzung
[Formel 1] woraus man findet
[Formel 2] Es gehet aus dieser Gleichung hervor, dass die
elektroskopische Kraft in dem Körper M stets
kleiner ausfallen wird, als sie in der berührten
Stelle vor der Berührung war, aber auch, dass
beide einander um so mehr gleich kommen wer-
den, je grösser r in Vergleich zu R ist. Wenn
wir R als eine unveränderliche Grösse ansehen,
so hängt das Verhältniss der elektroskopischen
Kräfte u und u' zu einander blos von der Grösse
des Raumes ab, den die Elektrizität in der Kette
einnimmt; man kann daher die elektroskopische
Kraft des Körpers M ihrem grössten Werthe
blos dadurch näher bringen, dass man den Raum
der Kette vermehrt, sei es durch eine Vergrösse-
rung ihrer Dimensionen überhaupt, oder auch
dadurch, dass man irgendwo an sie fremde Mas-
sen anhängt. Von der Natur dieser Massen, wenn

Berührungsstelle keine neue Spannung eintritt;
es ist also unter dieser Voraussetzung
[Formel 1] woraus man findet
[Formel 2] Es gehet aus dieser Gleichung hervor, daſs die
elektroskopische Kraft in dem Körper M stets
kleiner ausfallen wird, als sie in der berührten
Stelle vor der Berührung war, aber auch, daſs
beide einander um so mehr gleich kommen wer-
den, je gröſser r in Vergleich zu R ist. Wenn
wir R als eine unveränderliche Gröſse ansehen,
so hängt das Verhältniſs der elektroskopischen
Kräfte u und u′ zu einander blos von der Gröſse
des Raumes ab, den die Elektrizität in der Kette
einnimmt; man kann daher die elektroskopische
Kraft des Körpers M ihrem gröſsten Werthe
blos dadurch näher bringen, daſs man den Raum
der Kette vermehrt, sei es durch eine Vergröſse-
rung ihrer Dimensionen überhaupt, oder auch
dadurch, daſs man irgendwo an sie fremde Mas-
sen anhängt. Von der Natur dieser Massen, wenn

<TEI>
  <text>
    <body>
      <div n="1">
        <div n="2">
          <p><pb facs="#f0169" n="159"/>
Berührungsstelle keine neue Spannung eintritt;<lb/>
es ist also unter dieser Voraussetzung<lb/><formula/> woraus man findet<lb/><formula/> Es gehet aus dieser Gleichung hervor, da&#x017F;s die<lb/>
elektroskopische Kraft in dem Körper <hi rendition="#i">M</hi> stets<lb/>
kleiner ausfallen wird, als sie in der berührten<lb/>
Stelle vor der Berührung war, aber auch, da&#x017F;s<lb/>
beide einander um so mehr gleich kommen wer-<lb/>
den, je grö&#x017F;ser <hi rendition="#i">r</hi> in Vergleich zu <hi rendition="#i">R</hi> ist. Wenn<lb/>
wir <hi rendition="#i">R</hi> als eine unveränderliche Grö&#x017F;se ansehen,<lb/>
so hängt das Verhältni&#x017F;s der elektroskopischen<lb/>
Kräfte <hi rendition="#i">u</hi> und <hi rendition="#i">u</hi>&#x2032; zu einander blos von der Grö&#x017F;se<lb/>
des Raumes ab, den die Elektrizität in der Kette<lb/>
einnimmt; man kann daher die elektroskopische<lb/>
Kraft des Körpers <hi rendition="#i">M</hi> ihrem grö&#x017F;sten Werthe<lb/>
blos dadurch näher bringen, da&#x017F;s man den Raum<lb/>
der Kette vermehrt, sei es durch eine Vergrö&#x017F;se-<lb/>
rung ihrer Dimensionen überhaupt, oder auch<lb/>
dadurch, da&#x017F;s man irgendwo an sie fremde Mas-<lb/>
sen anhängt. Von der Natur dieser Massen, wenn<lb/></p>
        </div>
      </div>
    </body>
  </text>
</TEI>
[159/0169] Berührungsstelle keine neue Spannung eintritt; es ist also unter dieser Voraussetzung [FORMEL] woraus man findet [FORMEL] Es gehet aus dieser Gleichung hervor, daſs die elektroskopische Kraft in dem Körper M stets kleiner ausfallen wird, als sie in der berührten Stelle vor der Berührung war, aber auch, daſs beide einander um so mehr gleich kommen wer- den, je gröſser r in Vergleich zu R ist. Wenn wir R als eine unveränderliche Gröſse ansehen, so hängt das Verhältniſs der elektroskopischen Kräfte u und u′ zu einander blos von der Gröſse des Raumes ab, den die Elektrizität in der Kette einnimmt; man kann daher die elektroskopische Kraft des Körpers M ihrem gröſsten Werthe blos dadurch näher bringen, daſs man den Raum der Kette vermehrt, sei es durch eine Vergröſse- rung ihrer Dimensionen überhaupt, oder auch dadurch, daſs man irgendwo an sie fremde Mas- sen anhängt. Von der Natur dieser Massen, wenn

Suche im Werk

Hilfe

Informationen zum Werk

Download dieses Werks

XML (TEI P5) · HTML · Text
TCF (text annotation layer)
XML (TEI P5 inkl. att.linguistic)

Metadaten zum Werk

TEI-Header · CMDI · Dublin Core

Ansichten dieser Seite

Voyant Tools ?

Language Resource Switchboard?

Feedback

Sie haben einen Fehler gefunden? Dann können Sie diesen über unsere Qualitätssicherungsplattform DTAQ melden.

Kommentar zur DTA-Ausgabe

Dieses Werk wurde gemäß den DTA-Transkriptionsrichtlinien im Double-Keying-Verfahren von Nicht-Muttersprachlern erfasst und in XML/TEI P5 nach DTA-Basisformat kodiert.




Ansicht auf Standard zurückstellen

URL zu diesem Werk: https://www.deutschestextarchiv.de/ohm_galvanische_1827
URL zu dieser Seite: https://www.deutschestextarchiv.de/ohm_galvanische_1827/169
Zitationshilfe: Ohm, Georg Simon: Die galvanische Kette. Berlin, 1827, S. 159. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/ohm_galvanische_1827/169>, abgerufen am 04.12.2024.