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Planck, Max: Vorlesungen über Thermodynamik. Leipzig: Veit & C., 1897.

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Verdünnte Lösungen.
an, die Summirung über verschiedene Phasen dagegen durch
das Zeichen Σ.

Um nun die abgeleiteten Formeln anwenden zu können,
wollen wir voraussetzen, dass jede Phase entweder eine Mischung
idealer Gase, oder eine verdünnte Lösung darstellt. Letzteres
trifft auch dann zu, wenn die Phase überhaupt nur eine einzige
Molekülart enthält, wie z. B. ein chemisch homogener fester
Niederschlag aus einer flüssigen Lösung. Denn eine einzige
Molekülart stellt den speziellen Fall einer verdünnten Lösung
dar, in welcher die Concentrationen aller gelösten Stoffe gleich
Null sind.

§ 256. Gesetzt nun, es sei in dem System (216) eine iso-
thermisch-isopiestische Aenderung möglich, derart, dass die
Molekülzahlen n0, n1, n2, …, n0', n1', n2', . . . . sich gleichzeitig
um δ n0, δ n1, δ n2, …, δ n0', δ n1', δ n2', … ändern; dann be-
steht nach (79) gegen das Eintreten dieser Aenderung Gleich-
gewicht, wenn für constant gehaltenes ϑ und p
δ Φ = 0
oder nach (215):
Σ (φ0R log c0) δn0 + (φ1R log c1) δn1 + (φ2R log c2) δn2 + …
+ Σn0 δ (φ0R log c0) + n1 δ (φ1R log c1) + n2 δ (φ2R log c2) + … = 0
(Die Summationen Σ über alle Phasen des Systems erstreckt.)

Die zweite Reihe verschwindet identisch aus denselben Gründen,
die oben, im Anschluss an die Gleichung (200), entwickelt
wurden. Führen wir ferner wieder die einfachen ganzzahligen
Verhältnisse ein:
δ n0 : δ n1 : δ n2 : … : δ n0' : δ n1' : δ n2' : . . . .
= ν0 : ν1 : ν2 : … : ν0' : ν1' : ν2' : … (217)

so lautet die Gleichgewichtsbedingung:
Σ (φ0R log c0) ν0 + (φ1R log c1) ν1 + (φ2R log c2) ν2 + . . . . = 0
oder:
[Formel 1] (218)
K hängt, ebenso wie die Grössen φ0, φ1, φ2, …, nicht von den
Molekülzahlen n ab.

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Zitationshilfe: Planck, Max: Vorlesungen über Thermodynamik. Leipzig: Veit & C., 1897, S. 217. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/planck_thermodynamik_1897/233>, abgerufen am 23.02.2025.