stand grösser befunden wird, als die Theorie anzeigt: ungeachtet man gemeiniglich diesen Umstand einer Zähigkeit der flüßigen Materie zuschreiben will. Damit man aber hiervon desto gründlicher urtheilen könne, so wollen wir nach dieser Theorie einige Exempel be- rechnen. Es sey also c der Diameter der Ku- gel, und sqrtb ihre Geschwindigkeit, sqrtb aber die Geschwindigkeit, mit welcher die Luft in ei- nen leeren Raum hinein zu dringen vermö- gend ist; so wird der Wiederstand eines gleich dicken Cylinders dem Gewicht eines Cylinders von Luft gleich seyn, dessen Höhe = 4 sqrt bh. Der Wiederstand der Kugel wird aber dem Gewicht eines gleich dicken Cy- linders Luft gleich seyn, dessen Höhe = sqrtbh, wenn nehmlich b < b. Wenn aber b > b, so muß die Höhe eines gleich schweren Cylin- ders genommen werden = sqrt bh +
[Formel 3]
es ist aber h = 29100 Rheinl. Schuhe, und dieser letztere Fall findet statt, wenn die Geschwindigkeit der Kugel in einer Secunde mehr, als 1348 be- trägt. Nach der gemeinen Lehre würde der Wiederstand dieser Kugel dem Gewicht einer Luft-Säule gleichen, deren Höhe = 1/2 b. Um also zu sehen, wenn die Kugel nach diesen beyden Theorien einerley Wiederstand lei- den müßte, so darf man nur setzen
1/2 b =
ſtand groͤſſer befunden wird, als die Theorie anzeigt: ungeachtet man gemeiniglich dieſen Umſtand einer Zaͤhigkeit der fluͤßigen Materie zuſchreiben will. Damit man aber hiervon deſto gruͤndlicher urtheilen koͤnne, ſo wollen wir nach dieſer Theorie einige Exempel be- rechnen. Es ſey alſo c der Diameter der Ku- gel, und √b ihre Geſchwindigkeit, √b aber die Geſchwindigkeit, mit welcher die Luft in ei- nen leeren Raum hinein zu dringen vermoͤ- gend iſt; ſo wird der Wiederſtand eines gleich dicken Cylinders dem Gewicht eines Cylinders von Luft gleich ſeyn, deſſen Hoͤhe = 4 √ bh. Der Wiederſtand der Kugel wird aber dem Gewicht eines gleich dicken Cy- linders Luft gleich ſeyn, deſſen Hoͤhe = √bh, wenn nehmlich b < b. Wenn aber b > b, ſo muß die Hoͤhe eines gleich ſchweren Cylin- ders genommen werden = √ bh +
[Formel 3]
es iſt aber h = 29100 Rheinl. Schuhe, und dieſer letztere Fall findet ſtatt, wenn die Geſchwindigkeit der Kugel in einer Secunde mehr, als 1348 be- traͤgt. Nach der gemeinen Lehre wuͤrde der Wiederſtand dieſer Kugel dem Gewicht einer Luft-Saͤule gleichen, deren Hoͤhe = ½ b. Um alſo zu ſehen, wenn die Kugel nach dieſen beyden Theorien einerley Wiederſtand lei- den muͤßte, ſo darf man nur ſetzen
½ b =
<TEI><text><body><divn="1"><divn="2"><divn="3"><p><pbfacs="#f0540"n="520"/>ſtand groͤſſer befunden wird, als die <hirendition="#aq">Theorie</hi><lb/>
anzeigt: ungeachtet man gemeiniglich dieſen<lb/>
Umſtand einer Zaͤhigkeit der fluͤßigen Materie<lb/>
zuſchreiben will. Damit man aber hiervon<lb/>
deſto gruͤndlicher urtheilen koͤnne, ſo wollen<lb/>
wir nach dieſer <hirendition="#aq">Theori</hi>e einige Exempel be-<lb/>
rechnen. Es ſey alſo <hirendition="#aq"><hirendition="#i">c</hi></hi> der <hirendition="#aq">Diamet</hi>er der Ku-<lb/>
gel, und √<hirendition="#aq"><hirendition="#i">b</hi></hi> ihre Geſchwindigkeit, √<hirendition="#aq"><hirendition="#i">b</hi></hi> aber<lb/>
die Geſchwindigkeit, mit welcher die Luft in ei-<lb/>
nen leeren Raum hinein zu dringen vermoͤ-<lb/>
gend iſt; ſo wird der Wiederſtand eines<lb/>
gleich dicken <hirendition="#aq">Cylin</hi>ders dem Gewicht eines<lb/><hirendition="#aq">Cylin</hi>ders von Luft gleich ſeyn, deſſen Hoͤhe<lb/>
= 4 √<hirendition="#aq"><hirendition="#i"><hirendition="#g">bh</hi></hi>.</hi> Der Wiederſtand der Kugel<lb/>
wird aber dem Gewicht eines gleich dicken <hirendition="#aq">Cy-<lb/>
lin</hi>ders Luft gleich ſeyn, deſſen Hoͤhe = <formulanotation="TeX">\frac {8}{3}</formula>√<hirendition="#aq"><hirendition="#i">bh</hi>,</hi><lb/>
wenn nehmlich <hirendition="#aq"><hirendition="#i">b</hi><<hirendition="#i">b</hi>.</hi> Wenn aber <hirendition="#aq"><hirendition="#i">b</hi>><hirendition="#i">b</hi>,</hi><lb/>ſo muß die Hoͤhe eines gleich ſchweren <hirendition="#aq">Cylin-</hi><lb/>
ders genommen werden = <formulanotation="TeX">\frac {8}{3}</formula>√<hirendition="#aq"><hirendition="#i"><hirendition="#g">bh</hi></hi></hi> +<lb/><formula/> es iſt aber<lb/><hirendition="#aq"><hirendition="#i">h</hi></hi> = 29100 Rheinl. Schuhe, und dieſer letztere<lb/>
Fall findet ſtatt, wenn die Geſchwindigkeit<lb/>
der Kugel in einer <hirendition="#aq">Secunde</hi> mehr, als 1348 be-<lb/>
traͤgt. Nach der gemeinen Lehre wuͤrde der<lb/>
Wiederſtand dieſer Kugel dem Gewicht einer<lb/>
Luft-Saͤule gleichen, deren Hoͤhe = ½ <hirendition="#aq"><hirendition="#i">b</hi>.</hi><lb/>
Um alſo zu ſehen, wenn die Kugel nach dieſen<lb/>
beyden <hirendition="#aq">Theori</hi>en einerley Wiederſtand lei-<lb/>
den muͤßte, ſo darf man nur ſetzen<lb/><fwplace="bottom"type="catch">½ <hirendition="#aq"><hirendition="#i">b</hi></hi> =</fw><lb/></p></div></div></div></body></text></TEI>
[520/0540]
ſtand groͤſſer befunden wird, als die Theorie
anzeigt: ungeachtet man gemeiniglich dieſen
Umſtand einer Zaͤhigkeit der fluͤßigen Materie
zuſchreiben will. Damit man aber hiervon
deſto gruͤndlicher urtheilen koͤnne, ſo wollen
wir nach dieſer Theorie einige Exempel be-
rechnen. Es ſey alſo c der Diameter der Ku-
gel, und √b ihre Geſchwindigkeit, √b aber
die Geſchwindigkeit, mit welcher die Luft in ei-
nen leeren Raum hinein zu dringen vermoͤ-
gend iſt; ſo wird der Wiederſtand eines
gleich dicken Cylinders dem Gewicht eines
Cylinders von Luft gleich ſeyn, deſſen Hoͤhe
= 4 √ bh. Der Wiederſtand der Kugel
wird aber dem Gewicht eines gleich dicken Cy-
linders Luft gleich ſeyn, deſſen Hoͤhe = [FORMEL]√bh,
wenn nehmlich b < b. Wenn aber b > b,
ſo muß die Hoͤhe eines gleich ſchweren Cylin-
ders genommen werden = [FORMEL] √ bh +
[FORMEL] es iſt aber
h = 29100 Rheinl. Schuhe, und dieſer letztere
Fall findet ſtatt, wenn die Geſchwindigkeit
der Kugel in einer Secunde mehr, als 1348 be-
traͤgt. Nach der gemeinen Lehre wuͤrde der
Wiederſtand dieſer Kugel dem Gewicht einer
Luft-Saͤule gleichen, deren Hoͤhe = ½ b.
Um alſo zu ſehen, wenn die Kugel nach dieſen
beyden Theorien einerley Wiederſtand lei-
den muͤßte, ſo darf man nur ſetzen
½ b =
Informationen zur CAB-Ansicht
Diese Ansicht bietet Ihnen die Darstellung des Textes in normalisierter Orthographie.
Diese Textvariante wird vollautomatisch erstellt und kann aufgrund dessen auch Fehler enthalten.
Alle veränderten Wortformen sind grau hinterlegt. Als fremdsprachliches Material erkannte
Textteile sind ausgegraut dargestellt.
Robins, Benjamin: Neue Grundsätze der Artillerie. Übers. v. Leonhard Euler. Berlin, 1745, S. 520. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/robins_artillerie_1745/540>, abgerufen am 16.07.2024.
Alle Inhalte dieser Seite unterstehen, soweit nicht anders gekennzeichnet, einer
Creative-Commons-Lizenz.
Die Rechte an den angezeigten Bilddigitalisaten, soweit nicht anders gekennzeichnet, liegen bei den besitzenden Bibliotheken.
Weitere Informationen finden Sie in den DTA-Nutzungsbedingungen.
Insbesondere im Hinblick auf die §§ 86a StGB und 130 StGB wird festgestellt, dass die auf
diesen Seiten abgebildeten Inhalte weder in irgendeiner Form propagandistischen Zwecken
dienen, oder Werbung für verbotene Organisationen oder Vereinigungen darstellen, oder
nationalsozialistische Verbrechen leugnen oder verharmlosen, noch zum Zwecke der
Herabwürdigung der Menschenwürde gezeigt werden.
Die auf diesen Seiten abgebildeten Inhalte (in Wort und Bild) dienen im Sinne des
§ 86 StGB Abs. 3 ausschließlich historischen, sozial- oder kulturwissenschaftlichen
Forschungszwecken. Ihre Veröffentlichung erfolgt in der Absicht, Wissen zur Anregung
der intellektuellen Selbstständigkeit und Verantwortungsbereitschaft des Staatsbürgers zu
vermitteln und damit der Förderung seiner Mündigkeit zu dienen.
Zitierempfehlung: Deutsches Textarchiv. Grundlage für ein Referenzkorpus der neuhochdeutschen Sprache. Herausgegeben von der Berlin-Brandenburgischen Akademie der Wissenschaften, Berlin 2024. URL: https://www.deutschestextarchiv.de/.
