Wundt, Wilhelm: Handbuch der medicinischen Physik. Erlangen, 1867.
Lichtbrechung durch Linsen. in beiden Fällen auf der Seite der Krümmung, also im ersten Fall hinter dem Spie-gel (das Bild wird virtuell), im zweiten Fall vor dem Spiegel (das Bild wird reell). Die hier gegebene Bestimmung der Brennweite ergänzt die in §. 136 ausgeführte Be- rechnung der Vereinigungsweite und Bildgrösse sphärischer Spiegel. Wenn die eine Kugelfläche treffenden Strahlen nicht alle nahe148 [Abbildung]
Fig. 101. fallenden Strahlen vereinigen sich so in einer gekrümmten Linie gfgh,welche man als caustische Linie bezeichnet. Man erhält die hinter einander gelegenen Punkte dieser Linie, indem man für jeden auffallenden Strahl aus der Gleichung [Formel 1] = n den Winkel b des gebrochenen Strahls bestimmt. Die Punkte, in welchen sich so die Strahlen eines cylindrischen Lichtbüschels, von dem A B C D der senkrechte Durschnitt ist, vereinigen, bilden eine gekrümmte Kegel- oberfläche, zu welcher g f g h ebenfalls der senkrechte Durchschnitt ist. Wir verfolgen die Erscheinungen, die durch ein stark seitliches Auffallen der Strahlen auf die brechende Fläche verursacht sind, hier nicht ausführlicher, da in den meisten Fällen, wo die Lichtbrechung an sphärischen Flächen zu optischen Zwecken Anwendung findet, nur nahe der Axe auffallende Strahlen benützt werden, so dass wirklich eine punktförmige Vereinigung derselben angenommen werden kann. Siebentes Capitel. Lichtbrechung durch Linsen. Der Gang der Lichtstrahlen wird verwickelter, wenn die Strahlen,149 Lichtbrechung durch Linsen. in beiden Fällen auf der Seite der Krümmung, also im ersten Fall hinter dem Spie-gel (das Bild wird virtuell), im zweiten Fall vor dem Spiegel (das Bild wird reell). Die hier gegebene Bestimmung der Brennweite ergänzt die in §. 136 ausgeführte Be- rechnung der Vereinigungsweite und Bildgrösse sphärischer Spiegel. Wenn die eine Kugelfläche treffenden Strahlen nicht alle nahe148 [Abbildung]
Fig. 101. fallenden Strahlen vereinigen sich so in einer gekrümmten Linie gfgh,welche man als caustische Linie bezeichnet. Man erhält die hinter einander gelegenen Punkte dieser Linie, indem man für jeden auffallenden Strahl aus der Gleichung [Formel 1] = n den Winkel β des gebrochenen Strahls bestimmt. Die Punkte, in welchen sich so die Strahlen eines cylindrischen Lichtbüschels, von dem A B C D der senkrechte Durschnitt ist, vereinigen, bilden eine gekrümmte Kegel- oberfläche, zu welcher g f g h ebenfalls der senkrechte Durchschnitt ist. Wir verfolgen die Erscheinungen, die durch ein stark seitliches Auffallen der Strahlen auf die brechende Fläche verursacht sind, hier nicht ausführlicher, da in den meisten Fällen, wo die Lichtbrechung an sphärischen Flächen zu optischen Zwecken Anwendung findet, nur nahe der Axe auffallende Strahlen benützt werden, so dass wirklich eine punktförmige Vereinigung derselben angenommen werden kann. Siebentes Capitel. Lichtbrechung durch Linsen. Der Gang der Lichtstrahlen wird verwickelter, wenn die Strahlen,149 <TEI> <text> <body> <div n="1"> <div n="2"> <div n="3"> <p><pb facs="#f0243" n="221"/><fw place="top" type="header">Lichtbrechung durch Linsen.</fw><lb/> in beiden Fällen auf der Seite der Krümmung, also im ersten Fall <hi rendition="#g">hinter</hi> dem Spie-<lb/> gel (das Bild wird virtuell), im zweiten Fall <hi rendition="#g">vor</hi> dem Spiegel (das Bild wird reell).<lb/> Die hier gegebene Bestimmung der Brennweite ergänzt die in §. 136 ausgeführte Be-<lb/> rechnung der Vereinigungsweite und Bildgrösse sphärischer Spiegel.</p><lb/> <p>Wenn die eine Kugelfläche treffenden Strahlen nicht alle nahe<note place="right">148<lb/> Sphärische<lb/> Aberration bei<lb/> der Brechung.</note><lb/> der Axe einfallen, so wird das parallele oder von einem Punkte aus-<lb/> gehende Licht nicht wieder in einem einzigen Punkte vereinigt, son-<lb/> dern die peripherischen Ringe des Strahlenbüschels haben ihre Verei-<lb/> nigungspunkte, gerade so wie bei der Reflexion an gekrümmten Flä-<lb/> chen (s. Fig. 88, §. 137), näher bei der Trennungsfläche als die Axen-<lb/> strahlen. Die sämmtlichen in der Ebene A B C D (Fig. 101) ein-<lb/><figure><head>Fig. 101.</head></figure><lb/> fallenden Strahlen vereinigen sich so in einer gekrümmten Linie <hi rendition="#g">gfgh</hi>,<lb/> welche man als <hi rendition="#g">caustische Linie</hi> bezeichnet. Man erhält die<lb/> hinter einander gelegenen Punkte dieser Linie, indem man für jeden<lb/> auffallenden Strahl aus der Gleichung <formula/> = n den Winkel <hi rendition="#i">β</hi> des<lb/> gebrochenen Strahls bestimmt. Die Punkte, in welchen sich so die<lb/> Strahlen eines cylindrischen Lichtbüschels, von dem A B C D der<lb/> senkrechte Durschnitt ist, vereinigen, bilden eine gekrümmte Kegel-<lb/> oberfläche, zu welcher g f g h ebenfalls der senkrechte Durchschnitt<lb/> ist. Wir verfolgen die Erscheinungen, die durch ein stark seitliches<lb/> Auffallen der Strahlen auf die brechende Fläche verursacht sind, hier<lb/> nicht ausführlicher, da in den meisten Fällen, wo die Lichtbrechung<lb/> an sphärischen Flächen zu optischen Zwecken Anwendung findet, nur<lb/> nahe der Axe auffallende Strahlen benützt werden, so dass wirklich<lb/> eine punktförmige Vereinigung derselben angenommen werden kann.</p> </div><lb/> <div n="3"> <head><hi rendition="#g">Siebentes Capitel</hi>.<lb/> Lichtbrechung durch Linsen.</head><lb/> <p>Der Gang der Lichtstrahlen wird verwickelter, wenn die Strahlen,<note place="right">149<lb/> Formen der<lb/> Linse. Allge-<lb/> meine Erschei-<lb/> nungen der<lb/> Lichtbrechung<lb/> in Linsen.</note><lb/> nicht bloss aus einem Medium in ein zweites durch eine kugelförmige<lb/></p> </div> </div> </div> </body> </text> </TEI> [221/0243]
Lichtbrechung durch Linsen.
in beiden Fällen auf der Seite der Krümmung, also im ersten Fall hinter dem Spie-
gel (das Bild wird virtuell), im zweiten Fall vor dem Spiegel (das Bild wird reell).
Die hier gegebene Bestimmung der Brennweite ergänzt die in §. 136 ausgeführte Be-
rechnung der Vereinigungsweite und Bildgrösse sphärischer Spiegel.
Wenn die eine Kugelfläche treffenden Strahlen nicht alle nahe
der Axe einfallen, so wird das parallele oder von einem Punkte aus-
gehende Licht nicht wieder in einem einzigen Punkte vereinigt, son-
dern die peripherischen Ringe des Strahlenbüschels haben ihre Verei-
nigungspunkte, gerade so wie bei der Reflexion an gekrümmten Flä-
chen (s. Fig. 88, §. 137), näher bei der Trennungsfläche als die Axen-
strahlen. Die sämmtlichen in der Ebene A B C D (Fig. 101) ein-
[Abbildung Fig. 101.]
fallenden Strahlen vereinigen sich so in einer gekrümmten Linie gfgh,
welche man als caustische Linie bezeichnet. Man erhält die
hinter einander gelegenen Punkte dieser Linie, indem man für jeden
auffallenden Strahl aus der Gleichung [FORMEL] = n den Winkel β des
gebrochenen Strahls bestimmt. Die Punkte, in welchen sich so die
Strahlen eines cylindrischen Lichtbüschels, von dem A B C D der
senkrechte Durschnitt ist, vereinigen, bilden eine gekrümmte Kegel-
oberfläche, zu welcher g f g h ebenfalls der senkrechte Durchschnitt
ist. Wir verfolgen die Erscheinungen, die durch ein stark seitliches
Auffallen der Strahlen auf die brechende Fläche verursacht sind, hier
nicht ausführlicher, da in den meisten Fällen, wo die Lichtbrechung
an sphärischen Flächen zu optischen Zwecken Anwendung findet, nur
nahe der Axe auffallende Strahlen benützt werden, so dass wirklich
eine punktförmige Vereinigung derselben angenommen werden kann.
148
Sphärische
Aberration bei
der Brechung.
Siebentes Capitel.
Lichtbrechung durch Linsen.
Der Gang der Lichtstrahlen wird verwickelter, wenn die Strahlen,
nicht bloss aus einem Medium in ein zweites durch eine kugelförmige
149
Formen der
Linse. Allge-
meine Erschei-
nungen der
Lichtbrechung
in Linsen.
Suche im WerkInformationen zum Werk
Download dieses Werks
XML (TEI P5) ·
HTML ·
Text Metadaten zum WerkTEI-Header · CMDI · Dublin Core Ansichten dieser Seite
Voyant Tools
|
| URL zu diesem Werk: | https://www.deutschestextarchiv.de/wundt_medizinische_1867 |
| URL zu dieser Seite: | https://www.deutschestextarchiv.de/wundt_medizinische_1867/243 |
| Zitationshilfe: | Wundt, Wilhelm: Handbuch der medicinischen Physik. Erlangen, 1867, S. 221. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/wundt_medizinische_1867/243>, abgerufen am 04.12.2024. |
