überall von seinem vorigen Wege abgelenkt und etwas mehr nach der Erde zu getrieben wird. Ohne die Kraft der Hand würde der geschleuderte Stein nach der Tangente des Kreises, und ohne die Gravitation der Mond nach der Tangente seiner Bahn, vermöge der Trägheit, geradlinigt davonfliehen. In solchen Fällen nun heißt der Punkt, nach welchem der Körper stets gezogen oder getrieben wird, der Mittelpunkt der Kräfte(centrum virium), die Kraft, welche ihn dahin treibt, die Centripetalkraft, diejenige, mit welcher er sich in einer auf die Bahn senkrechten Richtung vom Mittelpunkte der Krümmung zu entfernen sucht, die Centrifugalkraft oder Schwungkraft, s. Centralkräfte; die Bewegung selbst eine Centralbewegung.
Ein Körper befinde sich in A (Taf. V. Fig. 77.), und sey im nächstvorhergehenden Zeittheilchen durch ZA gegangen. Seiner Trägheit halber würde er diese Bewegung behalten und im nächsten gleichen Zeittheile geradlinigt durch Ab = ZA fortgehen, wenn ihn nicht eine nach dem Mittelpunkte der Kräfte C gerichtete Kraft von dieser Bewegung abzöge. Gesetzt, diese Kraft nach AC sey so stark, daß sie allein ihn in eben dem Zeittheile durch Ac führen würde, so geht der Körper vermöge des Grundsatzes der zusammengesetzten Bewegung (s. Bewegung, zusammengesetzte) durch AB, die Diagonale des Parallelogramms AbBc. Im zweyten folgenden Zeittheile würde er der Trägheit halber durch Bd = AB fortgehen, wenn ihn nicht die Kraft nach C aufs neue ablenkte. Sie sey hier so stark, daß sie ihn in eben dem Zeittheile durch Be zu führen vermöge, so wird er durch BD, die Diagonale des Parallelogramms BdDe, gehen. So wird sein wahrer Weg, durch ZABD ausgedrückt, unserer Figur nach, wo wir die Ablenkungen blos in den Punkten A, B, betrachtet haben, ein Theil des Umfangs von einem Vielecke; in der That aber, wenn die Kraft nach Cstetig, d. i. ununterbrochen wirkt, also nicht blos in A und B, sondern in allen Punkten des Weges ablenkt, eine gegenChohle krumme Linie seyn. Alle aus der Figur gezognen Schlüsse aber werden sich richtig auf die krummlinigte Bewegung
uͤberall von ſeinem vorigen Wege abgelenkt und etwas mehr nach der Erde zu getrieben wird. Ohne die Kraft der Hand wuͤrde der geſchleuderte Stein nach der Tangente des Kreiſes, und ohne die Gravitation der Mond nach der Tangente ſeiner Bahn, vermoͤge der Traͤgheit, geradlinigt davonfliehen. In ſolchen Faͤllen nun heißt der Punkt, nach welchem der Koͤrper ſtets gezogen oder getrieben wird, der Mittelpunkt der Kraͤfte(centrum virium), die Kraft, welche ihn dahin treibt, die Centripetalkraft, diejenige, mit welcher er ſich in einer auf die Bahn ſenkrechten Richtung vom Mittelpunkte der Kruͤmmung zu entfernen ſucht, die Centrifugalkraft oder Schwungkraft, ſ. Centralkraͤfte; die Bewegung ſelbſt eine Centralbewegung.
Ein Koͤrper befinde ſich in A (Taf. V. Fig. 77.), und ſey im naͤchſtvorhergehenden Zeittheilchen durch ZA gegangen. Seiner Traͤgheit halber wuͤrde er dieſe Bewegung behalten und im naͤchſten gleichen Zeittheile geradlinigt durch Ab = ZA fortgehen, wenn ihn nicht eine nach dem Mittelpunkte der Kraͤfte C gerichtete Kraft von dieſer Bewegung abzoͤge. Geſetzt, dieſe Kraft nach AC ſey ſo ſtark, daß ſie allein ihn in eben dem Zeittheile durch Ac fuͤhren wuͤrde, ſo geht der Koͤrper vermoͤge des Grundſatzes der zuſammengeſetzten Bewegung (ſ. Bewegung, zuſammengeſetzte) durch AB, die Diagonale des Parallelogramms AbBc. Im zweyten folgenden Zeittheile wuͤrde er der Traͤgheit halber durch Bd = AB fortgehen, wenn ihn nicht die Kraft nach C aufs neue ablenkte. Sie ſey hier ſo ſtark, daß ſie ihn in eben dem Zeittheile durch Be zu fuͤhren vermoͤge, ſo wird er durch BD, die Diagonale des Parallelogramms BdDe, gehen. So wird ſein wahrer Weg, durch ZABD ausgedruͤckt, unſerer Figur nach, wo wir die Ablenkungen blos in den Punkten A, B, betrachtet haben, ein Theil des Umfangs von einem Vielecke; in der That aber, wenn die Kraft nach Cſtetig, d. i. ununterbrochen wirkt, alſo nicht blos in A und B, ſondern in allen Punkten des Weges ablenkt, eine gegenChohle krumme Linie ſeyn. Alle aus der Figur gezognen Schluͤſſe aber werden ſich richtig auf die krummlinigte Bewegung
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uͤberall von ſeinem vorigen Wege abgelenkt und etwas mehr nach der Erde zu getrieben wird. Ohne die Kraft der Hand wuͤrde der geſchleuderte Stein nach der Tangente des Kreiſes, und ohne die Gravitation der Mond nach der Tangente ſeiner Bahn, vermoͤge der Traͤgheit, geradlinigt davonfliehen. In ſolchen Faͤllen nun heißt der Punkt, nach welchem der Koͤrper ſtets gezogen oder getrieben wird, der <hirendition="#b">Mittelpunkt der Kraͤfte</hi><hirendition="#aq">(centrum virium),</hi> die Kraft, welche ihn dahin treibt, die <hirendition="#b">Centripetalkraft,</hi> diejenige, mit welcher er ſich in einer auf die Bahn ſenkrechten Richtung vom Mittelpunkte der Kruͤmmung zu entfernen ſucht, die <hirendition="#b">Centrifugalkraft</hi> oder <hirendition="#b">Schwungkraft, ſ. Centralkraͤfte;</hi> die Bewegung ſelbſt eine <hirendition="#b">Centralbewegung.</hi></p><p>Ein Koͤrper befinde ſich in <hirendition="#aq">A</hi> (Taf. <hirendition="#aq">V.</hi> Fig. 77.), und ſey im naͤchſtvorhergehenden Zeittheilchen durch <hirendition="#aq">ZA</hi> gegangen. Seiner Traͤgheit halber wuͤrde er dieſe Bewegung behalten und im naͤchſten gleichen Zeittheile geradlinigt durch <hirendition="#aq">Ab = ZA</hi> fortgehen, wenn ihn nicht eine nach dem Mittelpunkte der Kraͤfte <hirendition="#aq">C</hi> gerichtete Kraft von dieſer Bewegung abzoͤge. Geſetzt, dieſe Kraft nach <hirendition="#aq">AC</hi>ſey ſo ſtark, daß ſie allein ihn in eben dem Zeittheile durch <hirendition="#aq">Ac</hi> fuͤhren wuͤrde, ſo geht der Koͤrper vermoͤge des Grundſatzes der zuſammengeſetzten Bewegung (<hirendition="#b">ſ. Bewegung, zuſammengeſetzte</hi>) durch <hirendition="#aq">AB,</hi> die Diagonale des Parallelogramms <hirendition="#aq">AbBc.</hi> Im zweyten folgenden Zeittheile wuͤrde er der Traͤgheit halber durch <hirendition="#aq">Bd = AB</hi> fortgehen, wenn ihn nicht die Kraft nach <hirendition="#aq">C</hi> aufs neue ablenkte. Sie ſey hier ſo ſtark, daß ſie ihn in eben dem Zeittheile durch <hirendition="#aq">Be</hi> zu fuͤhren vermoͤge, ſo wird er durch <hirendition="#aq">BD,</hi> die Diagonale des Parallelogramms <hirendition="#aq">BdDe,</hi> gehen. So wird ſein wahrer Weg, durch <hirendition="#aq">ZABD</hi> ausgedruͤckt, unſerer Figur nach, wo wir die Ablenkungen blos in den Punkten <hirendition="#aq">A, B,</hi> betrachtet haben, ein Theil des Umfangs von einem Vielecke; in der That aber, wenn die Kraft nach <hirendition="#aq">C</hi><hirendition="#b">ſtetig,</hi> d. i. ununterbrochen wirkt, alſo nicht blos in <hirendition="#aq">A</hi> und <hirendition="#aq">B,</hi>ſondern in allen Punkten des Weges ablenkt, <hirendition="#b">eine gegen</hi><hirendition="#aq">C</hi><hirendition="#b">hohle krumme Linie</hi>ſeyn. Alle aus der Figur gezognen Schluͤſſe aber werden ſich richtig auf die krummlinigte Bewegung<lb/></p></div></div></body></text></TEI>
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uͤberall von ſeinem vorigen Wege abgelenkt und etwas mehr nach der Erde zu getrieben wird. Ohne die Kraft der Hand wuͤrde der geſchleuderte Stein nach der Tangente des Kreiſes, und ohne die Gravitation der Mond nach der Tangente ſeiner Bahn, vermoͤge der Traͤgheit, geradlinigt davonfliehen. In ſolchen Faͤllen nun heißt der Punkt, nach welchem der Koͤrper ſtets gezogen oder getrieben wird, der Mittelpunkt der Kraͤfte (centrum virium), die Kraft, welche ihn dahin treibt, die Centripetalkraft, diejenige, mit welcher er ſich in einer auf die Bahn ſenkrechten Richtung vom Mittelpunkte der Kruͤmmung zu entfernen ſucht, die Centrifugalkraft oder Schwungkraft, ſ. Centralkraͤfte; die Bewegung ſelbſt eine Centralbewegung.
Ein Koͤrper befinde ſich in A (Taf. V. Fig. 77.), und ſey im naͤchſtvorhergehenden Zeittheilchen durch ZA gegangen. Seiner Traͤgheit halber wuͤrde er dieſe Bewegung behalten und im naͤchſten gleichen Zeittheile geradlinigt durch Ab = ZA fortgehen, wenn ihn nicht eine nach dem Mittelpunkte der Kraͤfte C gerichtete Kraft von dieſer Bewegung abzoͤge. Geſetzt, dieſe Kraft nach AC ſey ſo ſtark, daß ſie allein ihn in eben dem Zeittheile durch Ac fuͤhren wuͤrde, ſo geht der Koͤrper vermoͤge des Grundſatzes der zuſammengeſetzten Bewegung (ſ. Bewegung, zuſammengeſetzte) durch AB, die Diagonale des Parallelogramms AbBc. Im zweyten folgenden Zeittheile wuͤrde er der Traͤgheit halber durch Bd = AB fortgehen, wenn ihn nicht die Kraft nach C aufs neue ablenkte. Sie ſey hier ſo ſtark, daß ſie ihn in eben dem Zeittheile durch Be zu fuͤhren vermoͤge, ſo wird er durch BD, die Diagonale des Parallelogramms BdDe, gehen. So wird ſein wahrer Weg, durch ZABD ausgedruͤckt, unſerer Figur nach, wo wir die Ablenkungen blos in den Punkten A, B, betrachtet haben, ein Theil des Umfangs von einem Vielecke; in der That aber, wenn die Kraft nach C ſtetig, d. i. ununterbrochen wirkt, alſo nicht blos in A und B, ſondern in allen Punkten des Weges ablenkt, eine gegen C hohle krumme Linie ſeyn. Alle aus der Figur gezognen Schluͤſſe aber werden ſich richtig auf die krummlinigte Bewegung
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Gehler, Johann Samuel Traugott: Physikalisches Wörterbuch, oder, Versuch einer Erklärung der vornehmsten Begriffe und Kunstwörter der Naturlehre. Bd. 1. Leipzig, 1798, S. 470. In: Deutsches Textarchiv <https://www.deutschestextarchiv.de/gehler_woerterbuch01_1798/484>, abgerufen am 22.11.2024.
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